Лечение флюса зубов — цена от 500 ₽ в Санкт-Петербурге

1. Причины появления флюса
2. Признаки заболевания
3. Виды лечения
4. Этапы удаления флюса
5. Что нельзя делать при флюсе
6. Осложнения флюса
7. Как не допустить повторного заболевания

Одним из наиболее неприятных симптомов в стоматологии, не только с точки зрения болезненности, но и социального взаимодействия, является флюс на десне или периостит. Это воспаление надкостницы зуба, которое без лечения может протекать в острой или хронической форме, сопровождается скоплением гноя и отеком десны, может вызвать серьёзные осложнения вплоть до заражения крови и летального исхода. Любая из форм флюса очень опасна и требует незамедлительного лечения у стоматолога. Позвоните в клинику стоматологии «Медикор» в Санкт-Петербурге, чтобы записаться на лечение периостита челюсти — флюса и, по возможности, избежать удаления зуба. Опытные врачи произведут терапевтические и, при необходимости, хирургические операции, что позволит снять зубную боль и избавиться от заболевания в ротовой полости.

Причины появления флюса

Основная причина появления флюса – это инфекционные заболевания в области зуба. Однако есть целый ряд факторов, которые провоцируют периостит:

1. Кариозные поражения зубов.
2. Хроническая инфекция в ротовой полости, в носовых пазухах или горле. Очень важно провести незамедлительное лечение, не доводя до появления флюса.
3. Травма зуба и открытие доступа для проникновения бактерий в его структуру. Это также может привести к заболеваниям челюсти.
4. Пародонтит. Появление карманов в десне способствует проникновению инфекции и развитию флюса.
5. Стоматит и нарушение целостности слизистой оболочки.
6. Киста зуба. Без лечения может вызвать воспаление в десне и привести к возникновению флюса.
7. Ошибки при лечении корневых каналов.

Следует помнить, что только врач-стоматолог может назначить эффективное лечение флюса, устранить боль и воспаление зуба.

Признаки заболевания

Симптомы флюса зависят от стадии заболевания. Всего существует три стадии. В начальной форме флюс зуба проявляется небольшой болью при жевании, которая затем, без лечения, может стать постоянной. На второй стадии добавляется:

• Выраженный отек десны в области больного зуба, наполненный гноем с покраснением.
• Боль при механическом надавливании.
• Отечность слизистой оболочки при флюсе.
• Дискомфорт при еде и разговоре, если не производить лечение.

На третьей стадии:

• Отягощающий отек на десне в районе больного зуба, а также щеки, губ, подбородка – явный признак флюса.
• Сильная боль с пульсацией.
• Ухудшение самочувствия, температура, слабость, головокружение. Без оперативного лечения возможны серьёзные осложнения.

Не откладывайте лечение, если Вы обнаружили у себя симптомы флюса зуба — посетите стоматолога и уточните цену услуги.

Виды лечения

У детей и взрослых лечение флюса производится одинаково и подразделяется на терапию и хирургическое вмешательство. Терапия производится на ранних стадиях периостита и включает лечение антибиотиками, полоскание зуба и десны. При 2-3 стадии необходимо срочное хирургическое лечение. При любой форме после избавления от флюса необходимо устранить причину его появления. Очень важно не начинать самостоятельно лечение антибиотиками и, тем более, не прокалывать оболочку для удаления гноя. Это может привести к серьёзным последствиям не только для зубов, но и для всего организма в целом.

Этапы удаления флюса

1. Введение анестетиков для обезболивания.
2. Разрез на десне для быстрого удаления гноя из флюса.
3. Лечение путем промывания зубов антисептиками.
4. Дренирование для удаления остатков гноя.
5. Лечение флюса антибиотиками.
6. Удаление дренажа.
7. Удаление больного зуба.

Что нельзя делать при флюсе

• Прогревать каким-либо образом область флюса. Тепло только способствует развитию бактерий и отечности.
• Самостоятельно использовать антибиотики. Лечение зуба может назначить только стоматолог.
• Принимать обезболивающие от флюса минимум за пять часов до приема у зубного врача.
• Самостоятельно удалять дренаж или делать разрез. Это может усугубить заболевание.

Осложнения флюса

1. Потеря зуба.
2. Расширенный абцесс. Образование полости из воспаленной ткани и гноя вследствие флюса.
3. Флегмона – острое воспаление других органов. Без быстрого лечения может стать причиной смерти.
4. Сепсис или заражение крови.
5. Заболевания челюсти и другие последствия несвоевременной терапии зубного флюса.

Как не допустить повторного заболевания

Лучшее лечение зуба – это профилактика, и в полной мере это касается и флюса. Чтобы избежать неприятных моментов рекомендуется:

• Дважды в день чистить зубы.
• Ополаскивать рот водой или антисептиком после приёма пищи, использовать зубную нить, чтобы не допустить флюс.
• Использовать ирригатор для более эффективной очистки труднодоступных мест.
• Дважды в год посещать стоматолога для профессиональной гигиены.
• Немедленно начинать лечение при любых проблемах, способных вызвать флюс и другие последствия в полости рта.

Только врач после осмотра скажет, сколько стоит в Вашем случае лечение флюса и нужно ли удалять зуб. Но предварительную стоимость Вы можете узнать на нашем сайте, как и быть уверенным в том, что у нас максимально лояльная ценовая политика для наших пациентов!

Как лечить флюс на десне — САИДА

Периостит – заболевание, при котором в надкостнице челюстной кости развивается гнойно-воспалительный процесс. Является одним из наиболее распространенных заболеваний ротовой полости, около 20 % всех пациентов стоматолога предъявляют жалобы, характерные именно для этой патологии.

Периостит для большинства людей знаком под названием флюс. Это означает поток, течение в переводе с немецкого, что ярко характеризует быстрое распространение гноя в воспаленных тканях. Заболевание серьезное, при несвоевременном лечении приводит к тяжелым последствиям.

Причины развития

Чаще всего периостит вызывает смешанная, преимущественно анаэробная, микрофлора — грамположительные и гнилостные бактерии, стрептококки, стафилококки. Входными воротами для попадания инфекции в надкостницу являются больные зубы. Чаще всего флюсом осложняются следующие заболевания зубов:

• глубокий кариозный процесс с присоединением пульпита и периодонтита;
• механическое повреждение зуба или челюсти с инфицированием травмированных тканей;
• периодонтит – воспаление зубного корня и его тканевого ложа;
• в случаях некачественной очистки каналов и плохой их герметизации при лечении пульпита и периодонтита может произойти распространение инфекции на надкостницу.

Флюс может вызываться инфекцией, занесенной из общего кровотока. Это наблюдается у людей с иммунодефицитом различной природы, при затяжных и тяжелый инфекциях, сахарном диабете.

Симптомы

Флюс чаще возникает в нижнечелюстной области. Заболевание начинается с припухлости десны, которая быстро формируется в гнойник – красную воспаленную шишку. При большом скоплении гноя на поверхности шишки открывается свищ, через который отделяемое попадает в полость рта. Воспалительный процесс сопровождается сильной, пульсирующей болью, которая отдает в окологлазничную область, ухо, висок. При распространенном периостите возникает сильная отечность десен, губы и даже носа и щек на стороне поражения. Ухудшается состояние больного – лихорадка до 38,5°C, снижение аппетита, слабость, сонливость. Прощупываются увеличенные, плотные нижнечелюстные и шейные лимфоузлы.

Флюс может иметь и хроническую форму. В месте пораженной надкостницы наблюдается небольшая отечность тканей, лимфатические узлы, соседствующие с воспаленной зоной, увеличиваются.

Периодически возникают обострения, схожие по проявлениям с острым течением заболевания.

Диагностика

При осмотре стоматолог выявляет характерные симптомы флюса – абсцесс десны, отек и покраснение мягких тканей. Часто по соседству располагаются кариозные, разрушенные зубы. Чтобы исключить вовлеченность костной ткани, делается рентгеновский снимок. При периостите на нем различим очаг воспаления, нередко обнаруживаются корневые кисты.

Осложнения

Периостит – заболевание, требующее обязательного и срочного медицинского вмешательства. В запущенных случаях гнойная инфекция проникает вглубь челюсти и попадает в общий кровоток, вызывая тяжелые осложнения:

• остеомиелит – гнойное воспаление всех элементов челюстной кости;
• гнойные абсцессы мягких тканей лица;
• сепсис – заражение крови, нередко вызывающее летальный исход.

Не допустить развития серьезных осложнений возможно только при своевременно начатом комплексном лечении флюса. При первых его симптомах следует срочно обращаться к стоматологу.

Как лечить

Терапия периостита – сочетание хирургических и медикаментозных методов устранения очага инфекции и предупреждения ее дальнейшего распространения.

Местное лечение

Хирургическим путем необходимо вскрыть гнойник и полностью опорожнить его. Под местной анестезией разрезается пораженная десна и вычищается гнойная полость. Далее ее промывают растворами антисептиков и ставят резиновый дренаж, чтобы остаточное содержимое могло свободно вытекать на поверхность.

Следующий этап – устранение первопричины флюса. Проводят лечение пульпита и периодонтита с полным удалением инфицированной пульпы, стерилизацией и пломбировкой зубных каналов. При развитии флюса из-за разрушения искусственной коронки, пораженный зуб подлежит удалению.

На зону воспаленных тканей назначаются физиотерапевтические процедуры, обладающие противовоспалительным и бактерицидным эффектом:

• флюктуоризация – воздействие слабого переменного тока на пораженные ткани;
• электрофорез с лидазой – ток способствует лучшему проникновению ферментного препарата вглубь воспаленной зоны для ускорения процессов заживления;
• УВЧ – терапия – направленное действие электромагнитного поля ультравысокой частоты;
• УЗ — терапия – за счет колебания клеток под воздействием ультразвука происходит усиление регенерации тканей;
• лазеротерапия – обладает сильным бактерицидным эффектом, выпаривает нежизнеспособные, зараженные ткани.

К местному лечению флюса относится также применение антибактериальных и заживляющих препаратов наружного действия.

• Мази и гели. Используются препараты, обладающие бактерицидным и противовоспалительным действием (Левомеколь, Метрагил –дента гель, Холисал, стрептоцидовая мазь). Возможно применение средств на растительной основе (Стоматофит, Асепта с прополисом). Их назначают после хирургического лечения флюса для профилактики инфекционных осложнений.
• Полоскания. Для лучшего оттока гноя из воспаленных полостей применяют полоскания гипертоническими растворами соды и соли. Антисептические растворы назначают для устранения инфекции и предотвращения ее распространения (Фурацилин, Ротокан, Хлоргексидин, Септомирин).

Системная терапия

Обязательный компонент терапии гнойного периостита – антибиотики. Флюс вызывается грамположительной и гнилостной анаэробной патогенной флорой, на которую эффективное действие оказывают антибиотики-линкозамиды в сочетании с Метронидазолом. Длительность приема – 10 дней. Суточная доза — 1,5 г Метронидазола и 0,9 г Клиндамицина /1,5 г Линкомицина, разделенные на три приема. Клиндамицин применяется чаще из-за меньшего количества побочных эффектов и лучшей переносимости.

Для лечения флюса возможно применения антибиотиков широкого спектра – Амоксициллин, Доксициклин, Азитромицин. Людям, страдающим сахарным диабетом, назначаются антибиотики группы фторхинолонов 2 поколения. Антибактериальные препараты должны назначаться только врачом из-за развития всевозможных осложнений при несоблюдении дозы и длительности приема.

Для снятия сильного болевого синдрома, сопровождающего периостит, снижение температуры и уменьшения воспаления можно использовать негормональные противовоспалительные препараты – кетопрофен («Кеторолак», «Кетонал»), ибупрофен («Нурофен», «МИГ 400»), нимесулид («Найз», «Нимесил»). Кратковременно облегчить сильную боль сможет кубик льда, приложенный к очагу воспаления.

 

Профилактика

Меры предупреждения флюса аналогичны профилактике любого заболевания ротовой полости. Основа здоровья зубов и десен – регулярный и тщательный гигиенический уход. Чистка зубов должна проводиться дважды в день, в течение дня рекомендовано пользоваться зубной нитью и специальными ополаскивателями. Регулярные стоматологические осмотры позволяют выявить и легко устранить начинающиеся инфекционные процессы в полости рта. При первых признаках периостита не стоит заниматься самолечением, усугубляя воспалительный процесс. Это заболевание, которое требует лечения только в кабинете стоматолога.

Мыть или не мыть — вот в чем вопрос

23 Января 2008

До сих пор одной из самых спорных тем в производстве электроники остается вопрос отмывать остатки флюсов после пайки или не отмывать? Увеличение степени интеграции компонентов приводит к постоянному уменьшению зазоров под корпусами компонентов, использование современных флюсов для пайки с низким содержанием твердых веществ и на синтетической основе требуют применения высокотехнологичных, сложных и дорогостоящих процессов отмывки печатных узлов после пайки. Всегда ли не удаленные остатки флюса могут приводить к катастрофическим последствиям в процессе эксплуатации аппаратуры? На эти и многие другие вопросы мы постараемся дать ответ в настоящей статье.

Основная функция отмывки печатных узлов — удаление остатков флюса, которые в процессе эксплуатации электронной аппаратуры могут оказать негативное воздействие на надежность печатных узлов, препятствуют нанесению влагозащитных покрытий, затрудняют выполнение электрического контроля, а также ухудшают внешний вид изделий. В современной технологии сборки печатных узлов наибольшее распространение получили процессы с применением флюсов, не требующих отмывки после пайки. К таким флюсам в соот- ветствии с международным стандартом J-STD-004 относятся канифольные слабо активированные флюсы, флюсы с низким содержанием твердых веществ и флюсы на органической основе. Такие флюсы обычно не требуют удаления остатков после пайки при эксплуатации аппаратуры в нормальных климатических условиях, однако в некоторых случаях может возникать необходимость удаления остатков флюсов.

Остатки канифольных флюсов и флюсов с низким содержанием твердых веществ состоят из:

• канифоли или синтетических смол и их остаточных продуктов,
• активаторов и продуктов их реакции.

В качестве активаторов обычно используются органические кислоты и галогенные соединения. Последние обладают свойствами ионов. Остатки таких флюсов не удаляются водой или спиртом. Широко применяемая спирто-бензиновая смесь тоже обладает крайне низкой эффективностью — плохо удаляются остатки флюсов с низким содержанием твердых веществ, не удаляются ионные водорастворимые компоненты (остатки активаторов, минеральные соли, остатки травильных растворов и электролитов).

В процессе изготовления, хранения и сборки печатных плат на них остаются различные полярные и неполярные загрязнения, некоторые из них приведены ниже в таблице 1:

Таблица 1 Загрязнения на поверхности ПУ

Типы загрязнений
Полярные	Неполярные
Соли гальванических растворов	Масла
	Жиры
Соли травильных растворов	Смолы
	Канифоль
Соли пота	Волосяное масло
Отпечатки пальцев	Косметика
Активаторы флюсов	Кремы для рук
Тиксотропные средства	Тиксотропные средства

Основные причины необходимости удаления остатков флюсов

Высокая температура. Остатки флюсов на основе природной химически обработанной канифоли или искусственных смол примерно до температуры 100°С являются хорошими изоляторами. Если происходит повышение температуры свыше 100°С, остатки флюса сначала размягчаются, а потом начинают плавиться оказывая диссоциирующее воздействие приводящее к образованию карбоксильных ионов. В результате возникающей ионизации изменяются электрические свойства, остатки флюса становятся проводником. Таким образом, возникает опасность возникновения повышенных токов утечки и коротких замыканий.

Повышенная влажность. Проблема понижения поверхностного сопротивления особое значение приобретает в современных условиях развития электроники по двум основным причинам:

1. Уменьшаются расстояния между проводниками,
2. Полупроводниковые компоненты развиваются от низко импедансных цепей к высоко импедансным, имея тенденцию к уменьшению потребляемой энергии. Поэтому, столь малые токи утечки как остатков флюсов 10–12 А, иногда оказывают существенное влияние на нарушение работы элементов логики. Токи утечки могут возникать за счет присутствия ионных компонентов. Однако, даже канифольные остатки флюса могут стать проводником при наличии тонкого слоя влаги. Влага в сочетании с диоксидом углерода, адсорбированным из воздуха формирует на поверхности канифоли карбоновую кислоту, которая имеет высокое содержание ионов.

Другие причины возникновения повышенных токов утечки. Токи утечки могут увеличиваться за счет появления в процессе пайки шариков припоя, остатков травильных растворов или солей припоя, возникающих в процессе изготовления печатных плат, а так же в случае роста металлических нитей. Металлические нити это волосоподобные кристаллы, которые растут спонтанно без приложения напряжения. Обычно нити растут на 0,01–10 мм в год и имеют диаметр в несколько микрон. Обычно тенденцию к образованию нитей имеют контактные площадки покрытые электрохимическим оловом.

Устранение подобных загрязнений достигается путем применения специализированного оборудования отмывки и эффективных промывочных жидкостей.

Дендриты. Дендриты тоже представляют собой металлические нити или кристаллы, которые растут на поверхности металла, но по электролитическому механизму (рис. 1). То есть для роста дендритов необходимо иметь электролит и напряжение. Скорость роста дендритов на катоде может достигать 0,1 мм в минуту. Аналогичный рост дендритов происходит и на аноде, но значительно медленнее. Рост дендритов наблюдается на проводниках с покрытием из серебра, меди, олово-свинца, золота, золото-палладия. Область роста дендритов ограничивается зоной поверхностного ионного загрязнения и наличием влаги.

Рис. 1 Рост дендритов на поверхности паяного соединения Рис. 2 Отслоение влагозащитных покрытий с печатных плат с неудаленными остатками флюса

Влагозащитные покрытия. Для предохранения от воздействия влаги и агрессивных сред печатные узлы часто покрываются влагозащитными покрытиями. При этом особое внимание следует уделить совместимости влагозащитных материалов с остатками флюсов. Если остатки флюса не совместимы с влагозащитным покрытием, возможно ухудшение адгезии, отшелушивание и отслаивание влагозащитных покрытий (рис. 2). Важным параметром также является количество остатков флюса. Чем больше остатков флюса, тем выше вероятность возникновения дефектов влагозащитного покрытия.

Внешний вид изделия. Как правило, флюсы не требующие отмывки оставляют малозаметные остатки, незначительно ухудшающие внешний вид печатных узлов, тем не менее, в ряде случаев остатки флюсов приходится удалять по требованию заказчиков в косметических целях (рис. 3).

Рис. 3 Внешний вид паяных соединений с удаленными (А) и неудаленными (В)остатками флюса Рис. 4 Контакты,покрытые остатками флюса Рис. 5 Последствия коррозии — разрушение проводника

Высокое сопротивление контактов. Неудаленные остатки флюса могут покрывать тестовые площадки и контакты краевых разъемов (рис. 4). Так как канифоль и синтетические смолы при комнатной температуре являются хорошими изоляторами, тестовые точки могут иметь очень высокое сопротивление контактов, препятствуя обеспечению электрического контроля.

Ручная пайка. Отечественные производители достаточно часто применяют жидкие «безотмывочные» флюсы, для ручной пайки полагая, что их остатки не требуют удаления. Однако, большинство жидких флюсов не требующих отмывки специально разработаны для машинной пайки волной припоя, только этот способ пайки гарантирует выгорание и разложение активаторов флюсов, не требуя обязательного удаления остатков после пайки.

Зачастую необходимость удаления остатков жидких флюсов при ручной пайке вызвана только частичным выгоранием активаторов. Флюс при ручной пайке, как правило, наносится кисточкой и попадает не только в места, подлежащие пайке, но и вокруг них на паяльную маску, соседние проводники и компоненты. Нагрев до температуры пайки производится локально, только в местах образования паяных соединений. Весь остальной флюс не подвергается термической обработке и сохраняет свою активность.

Воздействие остатков активаторов. Активаторы, входящие в состав флюса, содержат ионные соединения (галогены, соли и кислоты), которые в свою очередь могут вступать в реакцию с влагой, влияя на уменьшение поверхностного сопротивления. Несмотря на то, что остатки флюсов очень редко приводят к отказам в процессе работы, последствия коррозии могут быть очень серьезными (рис. 5). Наиболее распространенный механизм коррозии — электролитический. Электролитическая коррозия может возникать в двух случаях:

1. При наличии электрического поля и водной пленки между двумя смежными проводниками (рис. 6а),
2. На одиночных многослойных проводниках, например, при контакте двух разнородных металлов с разными потенциалами, например, медный проводник (+0,34 В), покрытый сплавом олово-свинец (-0,14 В). Так при наличии влаги и небольшого количества ионных компонентов возникает напряжение короткого замыкания и начинает протекать ток (рис. 6б).

Избежать электролитической коррозии возможно только в случае удаления всех следов влаги и ионных загрязнений с печатных узлов и обеспечив защиту от повторных загрязнений.

Класс аппаратуры. Влияет ли класс производимой аппаратуры на необходимость отмывки? Давайте попробуем ответить на этот вопрос. По надежности изделия электронной техники делится на три основных класса:

Класс 1 — Бытовая электроника: отмывка не требуется, так как изделия эксплуатируются в нормальных климатических условиях.

Класс 2 — Промышленная электроника — Необходимость отмывки зависит от условий эксплуатации изделий. При эксплуатации изделий, неподвергающихся влагозащите, в нормальных климатических условиях отмывка в большинстве случаев не требуется, однако в случае эксплуатации изделий в жестких климатических условиях, а также для высокочастотной электроники применение отмывки является оправданным. Кроме того требования отмывки остатков флюсов существенно зависят от типа (класса) используемого флюса.

Класс 3 — Спецтехника (военная, аэрокосмическая техника, системы жизнеобеспечения) — отмывка является обязательной.

Мыть или не мыть?

Мы рассмотрели лишь несколько основных причин необходимости удаления остатков флюса после пайки. Подводя итоги вышеперечисленным причинам можно утверждать, что для обеспечения максимальной надежности производимой электроники остатки флюса необходимо удалять. С другой стороны абсолютно очевидно, что процесс отмывки будет увеличивать себестоимость изделий. Следовательно, применение отмывки должно быть экономически оправданным. Поэтому,принимая решение о необходимости отмывки следует взвесить все доводы за и против: условия эксплуатации аппаратуры, требования по надежности и долговечности, затраты на обслуживание и ремонт производимой электроники, наличие необходимого оборудования для отмывки и контроля качества отмывки. Помните, что если Вы не можете организовать качественную отмывку, то ее лучше не проводить вообще, особенно при использовании «безотмывочных» флюсов.

Автор, должность:

Алексей Ефремов, заместитель Генерального директора по сервису

Email:

[email protected]

Издание:

Информационный бюллетень «Поверхностный монтаж», январь 2008, №1

Лечение флюса — Медицинский центр «Кристалл»

Флюс – это отек и воспаление десны, возникшее вследствие кариеса. Если не получить своевременную помощь стоматолога, флюс может грозить заражением крови. Лечение флюса, с помощью современного оборудования, осуществят профессиональные стоматологи клиники «Кристалл». Провести процедуру обезболивания, вылечить абсцесс, удалить гной и снять отечность – это наша работа!

Флюс (в стоматологии «периостит») – развивается в результате запущенного кариеса зуба. Бывают случаи, когда приходится удалять зуб, поэтому, при возникновении флюса срочно нужно обращаться к врачу. К сожалению, сложившиеся стереотипы до сих пор связывают посещение стоматолога с дискомфортом и болевыми ощущениями. Не секрет, что очень большая часть населения до последнего откладывает посещение стоматолога, полагая, что «само пройдет». В некоторых семьях прикладывают лед или грелку, делают компрессы, полоскания, терпеливо ждут, когда пройдет боль, и даже используют заговоры. Боль может и отступить на время, а потом вернуться в самый неподходящий момент, например, в отпуске, далеко от дома.

Кариес, или процесс разрушения зубной эмали, ведет за собой разрушение внутренней ткани зуба – дентина и воспалению пульпы (мягкие ткани, нервы) — пульпиту. Запустить пульпит – это значит спровоцировать нагноение (абсцесс). В результате может появиться и повышенная температура и отек лица в области больного зуба – флюс.

Флюс – это отчаянный крик организма о том, что срочно необходимо лечить зуб. Гнойная инфекция грозит распространением по всему организму. Когда гной между мышцами проникает внутрь организма – развивается флегмона, что приводит к реанимации.

Да, раньше лечить зубы было больно, но уже давно кардинально все изменилось. Новые обезболивающие препараты безопасны и эффективны, боль абсолютно отсутствует, как при лечении, так и при удалении зуба. Нередки случаи, когда пациент даже может задремать в стоматологическом кресле. Лет 15 – 20 такое даже представить было сложно, это была фантастика, а не реальность.

При лечении абсцесса, врач обработает десну, удалит гной, сделает все необходимые процедуры, после чего пациенту нужно будет принимать противовоспалительные препараты, соблюдать гигиену ротовой полости и исключить физические нагрузки, на время. Флюс обычно полностью пропадает через 2 – 4 дня после начала лечения.

Если Вы заметили у себя флюс, до момента посещения врача, категорически запрещается делать согревающие компрессы, это усугубит воспаление, и микробы попадут в кровь. Первыми симптомами могут быть – боль в зубе, в челюсти, припухлость десны или щеки. Не нужно ждать, что боль пройдет, а опухоль спадет, необходима экстренная помощь. Даже, если боль утихла, инфекция, без применения лечения, не исчезнет. Только квалифицированная помощь стоматолога сохранит Вам Ваши зубы и убережет от осложнений. Помните, что чем раньше Вы начали лечение, тем лучше.

Ни в коем случае не занимайтесь самолечением, необходима срочная консультация хирурга – стоматолога. Специалисты хабаровской стоматологической клиники «Кристалл» быстро и безболезненно помогут избавиться от флюса, проведут качественное и доступное по цене лечение и вылечат Ваш недуг!

Лечение флюса в Ульяновске

Как часто мы откладываем визит к стоматологу, пытаясь «перетерпеть» навязчивую зубную боль, не догадываясь о том, что наградой за долготерпение в этом случае может стать… флюс.

Флюс

Одонтогенный периостит, или флюс, происходит от немецкого слова Fluss и на языке оригинала означает «поток, течение».

Если зубная боль беспокоит вас постоянно и усиливается при надавливании на зуб, жевании или при попытке постучать каким-либо предметом по нему (например, вилкой), и все вышеперечисленное сопровождается отеком слизистой и окружающих тканей зуба, припуханием щеки со стороны больного зуба — это и есть флюс.

Причины возникновения флюса (воспаления надкостницы) могут быть различными:

• — пораженный кариесом зуб
• — механическая травма (ушиб)
• — воспаление десневого кармана — пространства между зубом и десной

Но в любом случае в возникновении флюса «замешана» инфекция: в полости зуба или в десневом кармане вместе с остатками пищи в процессе жевания как бы утрамбовываются частицы гнилостного распада. От верхушки зуба гной проделывает себе канал в костной ткани, стремясь вырваться наружу, и прорывается через кость, останавливаясь под надкостницей верхней или нижней челюсти (по-латыни — periostum). Именно отсюда и пошло название периостит. В тканях, окружающих зуб, развивается патологический процесс, сопровождаемый болевыми ощущениями, которые постепенно перерастают в пульсирующую боль, отдающую в ухо. Если визит к врачу затягивается, воспалительный процесс распространяется и на надкостницу: боль становится нестерпимой, температура тела повышается нередко до 38С.

Осложнения флюса

Основная опасность флюса — осложнения. Поэтому в первую очередь необходимо посетить специалиста, который назначит лечение, а если необходимо — вскроет гнойник.

По тяжести осложнения, которые возникают в результате небрежного отношения к собственным зубам, могут располагаться в следующем порядке: периостит — абсцесс — флегмона.

Абсцесс — это ограниченное скопление гноя в тканях. По своей сути периостит это тоже абсцесс, но ограниченный надкостницей.

Флегмона — разлитое гнойное воспаление. Гной ничем не ограничен и может проникать в разные отделы лица между мышцами, переходить на шею и даже спускаться в средостенье (иначе говоря, к сердцу). Это заболевание может быть смертельно опасным!

При лечении периостита производят разрез в полости рта (делается с анестезией), выпуская гной. Чтобы разрез не закрылся быстро, в него вставляют резиновую полоску, которая называется дренаж.

Самолечению скажите «нет»

Помните: больной зуб нельзя вылечить полосканием содой, использованием анальгина и чудесной пастой для самопломбирования зубов! Также неэффективны и вредны различные зубные капли и грелки. Нельзя избавиться от периостита (флюса) в домашних условиях!

• — Никогда не ставьте себе согревающие компрессы, поскольку эта процедура только способствует распространению процесса и может привести к серьезным осложнениям!
• — Не делайте никаких повязок!
• — Не пейте антибиотиков, не посоветовавшись с врачом!
• — Не принимайте обезболивающих препаратов за 3 часа до визита к врачу: этим вы затрудните постановку диагноза.
• — Если вам сделали разрез, не пейте аспирин, так как он может вызвать кровотечение.
• — Если несмотря на разрез в течение 12 часов не наступило облегчение, обратитесь к врачу!
• — Не назначайте сами себе лекарства и не отменяйте их по своему усмотрению!

Очень часто пациенты путают понятия кисты и флюса. По своей сути это два совершенно разных заболевания. Ошибка происходит потому, что «киста», как правило, является причиной развития флюса. Само название происходит от греческого слова kystis и обозначает пузырь. Итак, киста — это патологическая полость в организме, заполненная чаще всего жидким содержимым.

Даже после того как процедура, проведенная специалистом, осталась в прошлом, придется немного подождать, прежде чем последствия флюса полностью исчезнут. Отек может слегка увеличиться, но на третьи сутки, как правило, исчезает. В течение нескольких часов распирающая боль в области очага должна утихнуть, а температура — восстановиться. Если по линии разреза и возникнут неприятные ощущения, то сильной боли быть не должно. Резиновую полоску — дренаж — в полости рта удалять или пытаться поправлять не следует. Он служит для того чтобы не дать закрыться ране раньше времени. Если же дренаж выпал — обратитесь к врачу.

Чтобы периостит не повторялся, следует своевременно лечить кариозные зубы, не забывать о гигиене полости рта. Дважды в день (утром и вечером) чистить зубы, полоскать рот после каждого приема пищи.

Не терпите зубную боль! Позвоните и запишитесь на прием к стоматологу!

Определение потока по Merriam-Webster

\ ˈFləks \

1 : вытекание жидкости из тела: например,

2 : непрерывное движение или прохождение (как ручей)

3 : продолжение потока : флуд поток слов б : изменение, колебание в состоянии изменения поток после смерти императора

5 : вещество, используемое для термоядерного синтеза (металлов или минералов). особенно : один (например, канифоль), наносимый на соединяемые поверхности пайкой, пайкой или сваркой, чтобы очистить и освободить их от оксида и способствовать их соединению.

6 : скорость передачи жидкости, частиц или энергии через заданную поверхность.

Определение текучести по Merriam-Webster

флюс · ible | \ -səbəl \

1 архаичный : с возможностью флюсования 2 устаревший : свободно течет : жидкость

Определение Fluxer от Merriam-Webster

поток · эр | \ -sə (г) \

: рабочий, заделывающий швы жестяных банок под пайку.

От потока к массе пыли: Имеет ли значение распределение температуры зерен для оценок масс холодной пыли в остатках сверхновых? | Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества

Здесь мы используем простую модель теплового излучения холодной силикатной / углеродной пыли в диапазоне температур пылинок и в качестве теста подбираем спектральное распределение энергии (SED) Крабовидной туманности. Это может снизить полученную массу пыли для краба на ∼50% и на 30-40% для астрономических силикатов и зерен аморфного углерода по сравнению с недавно опубликованными значениями (0,25 M _⊙ → 0,12 M _⊙ и 0,12 M _). → 0,072 M _⊙ , соответственно), но предполагаемая масса пыли также может увеличиться почти в 6 раз (0.25 M _⊙ → 1,14 M _⊙ и 0,12 M _⊙ → 0,71 M _⊙ ) в зависимости от предположений относительно размеров / температуры самых холодных зерен. Однако последние значения явно нереалистичны из-за ожидаемого бюджета металла. Кроме того, мы показываем с помощью простого численного эксперимента, что, если компонент холодной пыли действительно имеет распределение температуры зерна, почти неизбежно, что двухтемпературная подгонка даст неверную оценку массы пыли. Но мы заключаем, что температура зерна не является большей неопределенностью, чем часто плохо ограниченные коэффициенты излучения (т.е.е. свойства материала) космической пыли, хотя очевидно, что существует потребность в улучшенных моделях выбросов пыли. Наибольшая сложность, связанная с получением пылевых масс, все еще возникает из-за неопределенности в составе пыли.

Этот сценарий может в принципе объяснить наблюдения, при условии, что скорость разрушения пыли в межзвездной среде на намного ниже, чем ожидалось, исходя из кинетики взрывов сверхновых (см. Morgan & Edmunds 2003; Dwek et al.2007; Gall et al. 2011b, c; Jones 2011; Mattsson 2011).

Недавние наблюдения в дальнем инфракрасном / субмиллиметровом (FIR / суб-миллиметровом) диапазоне близлежащих остатков сверхновой звезды с коллапсом ядра (SNR) с возрастом> 25 лет предполагают высокую эффективность пылеобразования в выбросах SN (Barlow et al. al.2010; Мацуура и др. 2011; Gomez et al. 2012, далее G12), хотя размер выборки ограничен. Массы пыли, оцененные с использованием канонических одно- или двухтемпературных компонент, подходят к спектральным распределениям энергии (SED) в FIR / -submm, подразумевают массы пыли, которые неудобно близки (или действительно превышают) количество металлов, которые, по прогнозам, будут выброшены в эти SNe см. Например Мацуура и др. 2011; G12). Предполагаемая масса пыли зависит от предполагаемых свойств пыли, которые, таким образом, могут изменить, будет ли отношение сигнал / шум содержать нереально большое количество пыли или нет. Если зерна силикаты, масса зерна высока по сравнению с коэффициентом излучения. Для углеродистой пыли отношение массы к излучательной способности намного меньше, что также характерно для покрытых льдом зерен и различных других типов коагулятов.

Различия в температуре пыли, размерах зерен и свойствах материалов делают оценки массы пыли по данным SED неопределенными, что признано в литературе. Тот факт, что SED, возникающие в результате выброса пыли, часто предполагают наличие диапазона температур зерен в популяции пыли, вдохновил несколько публикаций на то, как решить обратную задачу нахождения соответствующего распределения температуры зерен (GTD) из наблюдаемого SED (см. е.грамм. Се, Голдсмит и Чжоу 1991; Xie et al. 1993; Ли, Голдсмит и Се 1999). Таким образом, решение этой обратной задачи предоставит эмпирические ограничения на функциональную форму GTD, которые можно использовать для улучшения оценок пыли. В принципе, существует подробное соответствие между пылью SED и GTD, но нахождение точной формы последнего, к сожалению, часто является плохо обусловленной проблемой (Hobson & Padman 1994). Обычной практикой по-прежнему является установка одного или двух однотемпературных компонентов для моделирования SED, что может повлиять на предполагаемую массу пыли; в частности, масса холодной пыли (∼20 K) может быть завышена из-за слишком большого потока потока в этот компонент.

Это недавно было предложено, например, G12, Ричардсон и др. (2013) и Temim & Dwek (2013, далее TD13), что обработка температуры зерен может быть важной в случае Крабовидной туманности. Первоначально G12 использовал двухтемпературную аппроксимацию наблюдаемого SED, чтобы получить массу пыли 0,25 и 0,12 M _⊙ для силикатов и углерода внутри краба, соответственно. Параллельно с нашей работой в TD13 была создана модель КИХ-излучения пыли в Крабовидной туманности, явно учитывающая поле синхротронного излучения и размеры зерен при расчете радиационного баланса.Они утверждают, что требуемая масса пыли для объяснения SED в их модели значительно уменьшена, но это связано с комбинацией самой модели и использования другого набора оптических констант (для которых лабораторные измерения доступны только при λ < 300 мкм). Отметим также, что подробное моделирование может дать очень разные результаты по сравнению с TD13 (Owen & Barlow 2015). Поэтому стоит подробнее рассмотреть эффект рассмотрения ГТД с холодной пылью и, в частности, рассмотреть, насколько чувствительны массы пыли, полученные с помощью фитинга SED, к предполагаемым температурам пыли.Мы используем простую, недорогую в вычислительном отношении «модель», основанную на известных ограничениях на GTD, которую можно применять в любой среде, независимо от того, можно ли указать поле излучения, нагревающее пыль. Ковач и др. (2010) и Magnelli et al. (2012) успешно смоделировали GTD звездообразующих галактик, используя степенной закон аналогичным образом. Однако попытки решить упомянутую выше обратную задачу для молекулярных облаков показали, что GTD может быть ближе к экспоненциальной форме (см.грамм. Xie et al. 1993). Однако цель этой статьи не в том, чтобы предоставить точную и реалистичную модель выбросов пыли. Мы просто стремимся исследовать, насколько сильно влияет введение диапазона температур зерна в целом по сравнению с другими неопределенностями при вычислении массы пыли.

506″ data-legacy-id=»sec2-1″> Пыльные массы

Обычно предполагается, что пылинки поглощают и излучают фотоны в соответствии с законом Кирхгофа и что функция источника может быть описана функцией Планка B _λ | dλ / dν | и что оптически тонкие условия применяются в FIR / суб-мм окружающей среды. Если Q _em = Q _abs , где Q обозначает отношение эффективного и геометрического сечений (закон Кирхгофа), а ρκ _λ Δ x ≪ 1, где ρ — плотность газа, κ _λ — это непрозрачность из-за поглощения, а Δ x — геометрическая толщина окружающей среды (оптически тонкие условия), тогда наблюдаемый поток FIR / субмиллиметра является суммой всего повторно испускаемого потока от пылинок, где поток от зерна радиусом a и температурой T _d равен

\ begin {уравнение} F_ \ lambda ^ {\ rm gr} (a) = \ pi \, D ^ {- 2} \, B_ \ lambda (T _ {\ rm d}) \, a ^ 2 Q _ {\ rm abs} (\ lambda , а) \, п (а) \, {\ rm d} а. {\ rm dust} \ over \ tilde {\ kappa} _ \ lambda \, B_ \ lambda (T _ {\ rm d})}, \ end {equal}

(3) где | $ \ tilde {\ kappa} _ \ lambda $ | является величиной, называемой «излучательной способностью» (или «поглощающей способностью», в зависимости от контекста), которая имеет тот же размер, что и непрозрачность, но отражает оптические свойства зернистого материала, и ее не следует путать с непрозрачностью окружающей среды. medium κ _λ , упомянутое выше. Уравнение (3) удобно обходит практически неизвестную GSD. Однако не очевидно, что предположения, сделанные для вывода этой простой связи между потоком пыли и массой, в целом верны.В частности, это справедливо только в пределе Рэлея и если все пылинки имеют одинаковую температуру, причем последнее означает, что все они также должны иметь одинаковый размер. Предел Рэлея применяется только к излучению на длинных волнах (поглощение и рассеяние в основном в оптическом / УФ), что может вызвать неявную зависимость от размера зерна с различной температурой зерна в результате. В любой реалистичной модели пыли необходимо интегрировать подходящее распределение по размерам и использовать различные составы / материалы пыли.{T _ {\ rm high}} W (T _ {\ rm d}) B_ \ lambda (T _ {\ rm d}) \, {\ rm d} T _ {\ rm d}. \ end {Equation}

(4) Далее мы подробно рассмотрим, какое влияние W ( T _d ) оказывает на массы пыли, полученные от FIR / -sub-мм SED.

511″ data-legacy-id=»sec2-2-1″> Радиационное отопление и охлаждение

Радиационный нагрев обычно происходит из-за поглощения излучения в УФ / оптическом диапазоне, и если предположить, что зерна находятся в локальном тепловом равновесии со средней интенсивностью поля излучения, мы можем приравнять поглощенную и излучаемую мощность, то есть P _абс = P выс. {- 1}, \ end {Equation}

(7) где φ ( a ) — это GSD по массе.{-3- \ beta / 2} $ | ⁠. Такой GTD был восстановлен для горячей пыли (нагретой коротковолновым излучением) вокруг активных ядер галактик (Wang & Zhou 1996). Предел поглощения серого может не применяться строго в других случаях (например, отношения сигнал / шум), и поэтому наклон температурного распределения, вероятно, более крутой, чем в уравнении (7), и может отклоняться от простой степенной формы, приведенной выше, т. Е. Шкала температуры T _s в этом случае будет функцией a . Отметим также, что столкновительный нагрев должен приводить к возникновению ГТД подобно радиационному нагреву (см. Приложение B).

, Например, Purcell 1976; Aannestad & Kenyon 1979; Draine & Anderson 1985; Dwek 1986; Draine & Li 2001; Draine 2003 и ссылки в них). Теплоемкость определяет, сколько энергии может удерживать пылинка, то есть энергия поглощенного фотона будет частично нагревать материал, а остальная часть будет излучаться на более длинных волнах.Количество энергии, которое может удерживать зерно, пропорционально его массе, поэтому мелким зернам нелегко достичь равновесной температуры при нагревании коротковолновым излучением. Для радиационного нагрева мы имеем, что приращение энергии d E вызывает приращение температуры согласно d E = C _V d T _d , где C _V — теплоемкость при постоянном объеме. Теплоемкость сферического зерна в пределе низких температур модели Дебая ( T _d / T _D ≪ 1, с T _D температура Дебая)

\ begin {уравнение} C_V \ приблизительно {12 \ pi ^ 4 \ over 5} \, kN \, \ left ({T \ over T _ {\ rm D}} \ right) ^ 3 = {16 \ pi ^ 5 \ over 5} {k \, \ rho _ {\ rm gr} a ^ 3 \ over m _ {\ rm X}} \ left ({T _ {\ rm d} \ over T _ {\ rm D}} \ right) ^ 3, \ end {уравнение}

(8) где N — количество мономеров в зерне, m _X — их масса (Aannestad & Kenyon 1979; Draine & Anderson 1985). {1/4} $ | ⁠, где E _phot — энергия фотона, а Q _abs — отношение эффективного и геометрического сечений зерна. Ввод подходящих чисел показывает, что одного УФ-фотона может быть достаточно, чтобы почти на порядок повысить температуру холодного (~ 30 К) наноразмерного зерна. Очень мелкие зерна обычно также быстро остывают и восстанавливают свою первоначальную температуру ~ 30 К обычно за пару часов или меньше (Purcell 1976; Draine & Li 2001).Таким образом, в любой момент времени группа холодных, очень мелких зерен может иметь широкий диапазон температур, что приводит к GTD даже для группы зерен с точно такими же размерами.

На первый взгляд может показаться, что перечисленные факторы сильно усложняют картину. Но, к счастью, влияние на расчетную массу холодной пыли незначительно. Во-первых, ожидается, что большая часть массы будет находиться в крупных зернах (ср. Распределение MRN по размерам с точки зрения массы пыли, dρ _d / d a ≡ φ ( a ) ∝ a ^{−0 . 5} ), а пыль в SNe, по-видимому, имеет сильное смещение в сторону крупных зерен в целом, согласно недавним результатам (Gall et al. 2014; Wesson et al. 2014; Owen & Barlow 2015). Не более нескольких процентов массы могут составлять зерна, достаточно мелкие, чтобы подвергаться значительным колебаниям температуры (Purcell 1976; Aannestad & Kenyon 1979). Из уравнения (8) также видно, что размер легко компенсирует тот факт, что зерна холодные. Во-вторых, если колебания температуры важны, они вызовут излучение в инфракрасном и ближнем инфракрасном диапазонах (Li & Draine 2001).Холодная пыль излучается почти исключительно в диапазонах FIR / sbmm. Итак, в заключение, нам не нужно сильно беспокоиться о колебаниях температуры, поскольку мы имеем дело с холодной пылью и крутым GTD.

На этот факт ранее указывалось как на предостережение (см., Например, G12; TD13 и Ричардсон и др. 2013 в случае Крабовидной туманности). Такое распределение должно быть очень крутым и узким, чтобы не образовывались SED, несовместимые с невыразительными «выпуклостями», связанными с холодной пылью, но оно все же может оказывать значительное влияние на полученную массу пыли. В этом разделе мы опишем простую мультитемпературную модель излучения пыли FIR / субмиллиметрового диапазона. Мы используем Крабовидную туманность в качестве тестового примера, чтобы показать, что наблюдаемый SED может быть воспроизведен с очень разными массами пыли, а затем продолжаем более общий анализ того, как многотемпературные SED могут отличаться от двухтемпературных соответствий, создавая большой макет самосвала из простых ГТД.

TD13 предпочел первый подход, а здесь мы рассмотрим второй.

Нет никакого реального преимущества у любого из этих двух подходов перед другим с точки зрения их физической корректности (у нас просто слишком мало информации, чтобы различать их), хотя ясно, что предположение, непосредственно касающееся GTD, намного проще. иметь дело с.Существует также прямая связь между наблюдаемым SED и соответствующей GTD, которая может (теоретически) использоваться для ограничения функциональной формы (Xie et al. 1991, 1993; Li et al. 1999). В принципе, таким образом можно построить достаточно непротиворечивую модель, даже не зная о поле греющего излучения.

Можно, конечно, возразить, что лучшим вариантом было бы использовать GSD, полученный в результате теоретического моделирования образования пыли SN, а затем выбрать подход, аналогичный тому, который использовался TD13.Но, к сожалению, модели не дают последовательной картины. Nozawa et al. (2003) предполагают, что GSD, произведенная SNe, может быть несколько более плоской [ n ( a ) ∝ a ^-2,5 ], за исключением очень крупных зерен, где распределение MRN, по-видимому, восстанавливается. Но эффективный GSD может быть еще более плоским, если мелкие зерна разрушаются (Nozawa et al.2007), а верхний и нижний пределы размера не соответствуют резким отсечениям, поэтому предположение о степенном GSD, сделанное TD13 не является оптимальным анзацем.

Также Приложение A). То есть d W / d T _d ≤ 0 для всех T _d .Кроме того, поскольку Q _abs на любой заданной длине волны обычно представляет собой плавную функцию от до без очень заметных особенностей, нет причин ожидать, что W ( T _d ) будет сложным функция T _d . Поэтому разумно предположить, что GTD — это плавная, монотонно убывающая функция температуры зерна. Законы крутой степени ранее рассматривались в других контекстах (Aguirre et al.2003; Ковач и др. 2010; Magnelli et al. 2012).

Д.), Это действительно хорошее приближение к реальности. Следовательно, у нас есть как веские причины попробовать степенную форму, так и наш анзац для эффективного GTD, так и основания ожидать степенной GSD.{- \ alpha} B_ \ lambda (T_i), \ end {уравнение}

(9), в котором T _i = i N ^-1 ( T _{высокий} — T _низкий ) + T _low , где T _high и T _low являются отсечкой по высокой и низкой температуре соответственно. S ₀ — постоянная, такая, что S _λ представляет поток черного тела от всех компонентов N .Эта функция заменяет функции Планка и весовые коэффициенты, например, в двухкомпонентная модель и показатель степени α можно рассматривать как свободный параметр. Если N велико (мы предполагаем, что N = 100 000 в последующих приложениях), результат подгонки соответствует непрерывному GTD W ( T _d ), как в уравнении (4).

Поскольку GTD должен быть крутым, реальное значение T ₀ составляет всего несколько кельвинов.

Модели степенного закона, используемые для очень холодной пыли, предполагают, что GTD выравнивается при низких температурах пыли (Aguirre et al. 2003), что дополнительно мотивирует, что мы должны рассматривать GTD экспоненциальной формы выше (см. Рис. 1 в качестве примера). о том, как это сглаживание естественно происходит при низких значениях T _d для экспоненциального GTD).

Рисунок 1.

ГТД для пылевых моделей SED с T _low , привязанными к температуре холодного компонента в двухтемпературной аппроксимации Крабовидной туманности. Температурный интервал, используемый для моделирования SED для каждой модели, показан сплошными линиями. См. Также Таблицу 1.

Рисунок 1.

GTD для пылевых моделей SED с T _low , привязанными к температуре холодного компонента в двухтемпературной аппроксимации Крабовидной туманности. Температурный интервал, используемый для моделирования SED для каждой модели, показан сплошными линиями. См. Также таблицу 1.

Но это не обязательно хороший подход, так как вклад потока от очень холодных (и крупных) частиц может быть небольшим, а их вклад в массу пыли значительным. Также обратите внимание, что это также связано с верхним пределом размера зерна (самые холодные зерна — самые большие), в то время как верхний предел температуры и, следовательно, также нижний предел размера зерна, сложнее ограничить (мы будем вернемся к этому позже).TD13 предполагают верхний предел размера зерна, который, согласно их модели, приблизительно соответствует температуре холодного компонента при двухтемпературной подгонке. Поэтому в нашем « тестовом приложении » к Крабовидной туманности ниже мы включили случай, когда T _low фиксируется на температуре холодного компонента в двухтемпературной подгонке, чтобы сравнить с результатами TD13.

Также статьи TD13 и Richardson et al.2013 г., где также обсуждается диапазон температур зерна). SN 1987A, с другой стороны, имеет очень узкий SED, который кажется совместимым с однотемпературной популяцией с чрезвычайно низкой температурой пыли (Matsuura et al. 2011) и, таким образом, делает его неуместным в качестве тестового примера в данном контексте.

Существует также третий хорошо наблюдаемый остаток, который привлек много внимания из-за его кажущейся большой массы пыли, Cas A (см. Dunne et al. 2009 и ссылки в нем), но Cas A, как известно, представляет собой сложный случай. .Далеко не установлено, что FIR / суб-миллиметровая часть SED в первую очередь отражает пыль в SNR из-за загрязнения переднего плана от спирального рукава (Dunne et al. 2003; Krause et al. 2004; Gomez et al. 2009; Барлоу и др., 2010). Таким образом, мы решили, что , а не , рассматривают Cas A как тестовый пример, хотя форма SED предполагает довольно широкое распределение температуры, как это видно в Крабовидной туманности.

Мы использовали фотометрические данные G12 для построения SED Крабовидной туманности (рис.2) с длинами волн от 1 до 1000 мкм. Крабовидная туманность — особый объект, поскольку она имеет сильное поле синхротронного излучения, исходящего от туманности пульсарного ветра (PWN). PWN является основным источником нагрева, и TD13 используют это преимущество в своей модели (т.е. в этом конкретном случае источник нагрева также может быть указан количественно, но это не относится к другим SNR). Для наших целей нам нужно только вычесть синхротронную составляющую из SED, что относительно просто, поскольку она хорошо описывается степенным законом (см. G12 и ссылки в нем).Интегрированные потоки также необходимо скорректировать на линейное излучение. В некоторых случаях он небольшой, например только 8,7% от общего потока на 100 мкм и 4,9% от 70 мкм (см. таблицу 2 в G12). Но поток 24 мкм из-за выброса пыли составляет 43% от синхротронного вычитаемого потока (Temim et al. 2012), что важно учитывать.

Рис. 2. Модель

SED подходит для Крабовидной туманности с использованием степенного ГТД с фотометрическими данными от G12. Пунктирные синие линии соответствуют двухкомпонентным моделям G12, в то время как сплошная черная и прочтенная пунктирные линии показывают модели распределения температуры с фиксированным T _low и в качестве параметра зажигания соответственно.Тонкая пунктирная черная линия показывает расчетную синхротронную составляющую. На верхней панели показаны модели на основе силикатной пыли, а на нижней панели показаны модели на основе аморфной углеродной пыли.

Рис. 2. Модель

SED подходит для Крабовидной туманности с использованием степенного ГТД с фотометрическими данными от G12. Пунктирные синие линии соответствуют двухкомпонентным моделям G12, в то время как сплошная черная и прочтенная пунктирные линии показывают модели распределения температуры с фиксированным T _low и в качестве параметра зажигания соответственно. Тонкая пунктирная черная линия показывает расчетную синхротронную составляющую. На верхней панели показаны модели на основе силикатной пыли, а на нижней панели показаны модели на основе аморфной углеродной пыли.

Поскольку G12 получил достоверную подгонку с канонической двухтемпературной подгонкой с астрономическими силикатами (Draine & Lee 1984; Weingartner & Draine 2001) и аморфным углеродом (Zubko et al. 1996), мы сначала смоделировали SED, используя астрономические силикаты, но теперь с двумя формами GTD, описанными в разделе 3.Диапазон температур пыли (таблица 1), полученный с помощью фитинга SED, соответствует крутому распределению в пользу холодной пыли (см. Рисунок 1). Поскольку низкотемпературный предел T _low является решающим для предполагаемой массы, мы рассмотрели два случая: (1) нижний предел температуры пыли, установленный для температуры компонента холодной пыли, полученной в G12 (снова см. Таблица 1) и (2) нижний предел, который рассматривается как свободный параметр, хотя и с абсолютным нижним пределом, установленным температурой космического фона T _CMBR = 2. 73 K. Позже мы обсудим влияние предположений о T _low более подробно (раздел 3.4). Верхний предел рассматривается как свободный параметр для всех случаев, но неудивительно, что он довольно похож на температуру теплого компонента, полученную в результате двухтемпературной подгонки (см. Таблицу 1). Модели с диапазоном температур (сплошные черные и пунктирные красные кривые на рис. 2 и 3) так же хорошо соответствуют данным (нижний χ ² ), как и двухтемпературные (синие пунктирные линии) .Но соответствующие массы пыли совершенно разные. Предполагая, что силикатная пыль и T _low зафиксированы на значении, полученном при двухтемпературной подгонке, требуется только ~ 50 процентов пыли массы (по сравнению с двухтемпературной подгонкой). Использование зерен аморфного углерода (данные взяты из Зубко и др. 1996) с диапазоном температур вместо силикатов дает аналогичные результаты, хотя и с пересмотренной массой пыли 60–70 процентов по сравнению с моделью зерна углерода в G12. Второй случай, когда T _low является подгоночным параметром, приводит к более низким значениям T _low и, таким образом, значительно более высоким массам пыли. При использовании ГТД по степенному закону массы пыли, включая силикаты, а также аморфный углерод, примерно вдвое выше, чем при двухтемпературной подгонке. Используя экспоненциальный GTD, алгоритм подгонки подталкивает T _low к минимальному значению T _low = T _CMBR = 2.73 K. Максимальное количество таких очень холодных зерен предполагает массы пыли, которые в 4–6 раз больше, чем полученные при двухтемпературной аппроксимации. Очевидно, этот последний результат не очень реалистичен, но он ясно демонстрирует, почему подгонка простых моделей SED к данным может быть опасной.

Рис. 3.

То же, что и на рис. 2, но для экспоненциального ГТД.

Рис. 3.

То же, что и на рис. 2, но для экспоненциального ГТД.

Таблица 1.

Сравнение параметров, полученных при подгонке SED Крабовидной туманности с двухтемпературной моделями и GTD. T _low и T _high обозначают нижнюю и верхнюю границу отсечки GTD, а также температуры холодных и теплых компонентов в двухкомпонентных моделях. α — результирующий степенной индекс для GTD. Модель

.	Тип пыли .	ρ гр .	T низкий .	T высокий .	Т 0 .	α .	M d .	χ 2 .	Примечание .
.	.	(г · см −3 ) .	(К) .	(К) .	(К) .	.	(M ⊙ ) .	.	.
A	Astron. силикатный	3,3	28,1	55,6	—	—	0,25	8,54	Двухтемпературная посадка.
B	Astron. силикатный	3,3	28,1	72,6	—	7,0	0,14	7,98	Power-law GTD, T low фиксированный.
C	Astron. силикатный	3,3	17,4	68,7	—	5,2	0,51	7,98	Степенной закон GTD, T низкий бесплатно.
D	Astron. силикатный	3,3	28,1	78,3	6,38	—	0,12	8,23	Экспоненциальный GTD, T низкий фиксированный.
E	Astron. силикатный	3,3	2,73	74,1	6,37	—	1,14	7,87	Exponential GTD, T low free.
F	Аморфный углерод	1,81	33,8	63,4	—	—	0,12	8,19	Посадка при двух температурах.
G	Аморфный углерод	1,81	33,8	78,7	—	6,5	0,077	7,66	Power-law GTD, фиксированный
H	Аморфный углерод	1.81	19,8	74,0	—	4,1	0,22	7,79	Степенной закон GTD, T низкий бесплатно.
I	Аморфный углерод	1,81	33,8	83,9	7,79	—	0,072	7,75	Экспоненциальный фиксированный GTD T фиксированный T
J	Аморфный углерод	1. 81	2,73	76,2	11,0	—	0,71	7,73	Exponential GTD, T low free.

Модель .	Тип пыли .	ρ гр .	T низкий .	T высокий .	Т 0 .	α .	M d .	χ 2 .	Примечание .
.	.	(г · см −3 ) .	(К) .	(К) .	(К) .	.	(M ⊙ ) .	.	.
A	Astron. силикатный	3,3	28,1	55,6	—	—	0,25	8,54	Двухтемпературная посадка.
B	Astron. силикатный	3,3	28,1	72.6	—	7,0	0,14	7,98	Степенной закон GTD, T низкий фиксированный.
C	Astron. силикатный	3,3	17,4	68,7	—	5,2	0,51	7,98	Степенной закон GTD, T низкий бесплатно.
D	Astron. силикатный	3,3	28,1	78.3	6,38	—	0,12	8,23	Экспоненциальный GTD, T низкий фиксированный.
E	Astron. силикатный	3,3	2,73	74,1	6,37	—	1,14	7,87	Exponential GTD, T low free.
F	Аморфный углерод	1,81	33.8	63,4	—	—	0,12	8,19	Посадка при двух температурах.
G	Аморфный углерод	1,81	33,8	78,7	—	6,5	0,077	7,66	Power-law GTD, фиксированный
H	Аморфный углерод	1,81	19,8	74.0	—	4,1	0,22	7,79	Степенной закон GTD, T низкий бесплатно.
I	Аморфный углерод	1,81	33,8	83,9	7,79	—	0,072	7,75	Экспоненциальный фиксированный GTD T фиксированный T
J	Аморфный углерод	1,81	2.73	76,2	11,0	—	0,71	7,73	Exponential GTD, T low free.

Таблица 1.

Сравнение параметров, полученных при подгонке SED Крабовидной туманности с двухтемпературной моделями и моделями GTD. T _low и T _high обозначают нижнюю и верхнюю границу отсечки GTD, а также температуры холодных и теплых компонентов в двухкомпонентных моделях.α — результирующий степенной индекс для GTD. Модель

.	Тип пыли .	ρ гр .	T низкий .	T высокий .	Т 0 .	α .	M d .	χ 2 .	Примечание .
.	.	(г · см −3 ) .	(К) .	(К) .	(К) .	.	(M ⊙ ) .	.	.
A	Astron.силикатный	3,3	28,1	55,6	—	—	0,25	8,54	Двухтемпературная посадка.
B	Astron. силикатный	3,3	28,1	72,6	—	7,0	0,14	7,98	Power-law GTD, T low фиксированный.
C	Astron. силикатный	3.3	17,4	68,7	—	5,2	0,51	7,98	Степенной закон GTD, T низкий бесплатно.
D	Astron. силикатный	3,3	28,1	78,3	6,38	—	0,12	8,23	Экспоненциальный GTD, T низкий фиксированный.
E	Astron. силикатный	3.3	2,73	74,1	6,37	—	1,14	7,87	Exponential GTD, T low free.
F	Аморфный углерод	1,81	33,8	63,4	—	—	0,12	8,19	Посадка при двух температурах.
G	Аморфный углерод	1,81	33.8	78,7	—	6,5	0,077	7,66	Степенной закон GTD, T низкий фиксированный.
H	Аморфный углерод	1,81	19,8	74,0	—	4,1	0,22	7,79	Power-law GTD, T .
I	Аморфный углерод	1,81	33.8	83,9	7,79	—	0,072	7,75	Exponential GTD, T low fixed.
J	Аморфный углерод	1,81	2,73	76,2	11,0	—	0,71	7,73	Низкий T68 900

Модель .	Тип пыли .	ρ гр .	T низкий .	T высокий .	Т 0 .	α .	M d .	χ 2 .	Примечание .
.	.	(г · см −3 ) .	(К) .	(К) .	(К) .	.	(M ⊙ ) .	.	.
A	Astron. силикатный	3,3	28,1	55,6	—	—	0.25	8,54	Двухтемпературная посадка.
B	Astron. силикатный	3,3	28,1	72,6	—	7,0	0,14	7,98	Power-law GTD, T low фиксированный.
C	Astron. силикатный	3,3	17,4	68,7	—	5,2	0,51	7.98	Степенной закон GTD, T low бесплатно.
D	Astron. силикатный	3,3	28,1	78,3	6,38	—	0,12	8,23	Экспоненциальный GTD, T низкий фиксированный.
E	Astron. силикатный	3,3	2,73	74,1	6,37	—	1. 14	7,87	Exponential GTD, T low бесплатно.
F	Аморфный углерод	1,81	33,8	63,4	—	—	0,12	8,19	Посадка при двух температурах.
G	Аморфный углерод	1,81	33,8	78,7	—	6,5	0,077	7.66	Степенной закон GTD, T low исправлено.
H	Аморфный углерод	1,81	19,8	74,0	—	4,1	0,22	7,79	Power-law GTD, T .
I	Аморфный углерод	1,81	33,8	83,9	7,79	—	0,072	7.75	Exponential GTD, T low исправлено.
J	Аморфный углерод	1,81	2,73	76,2	11,0	—	0,71	7,73	Низкий T68 900

Таблица 2.

Диапазоны параметров сетки искусственных САС.

9067 900 0

Параметр .	Диапазон .	Размер шага .
T низкий	20–50 K	0,3 K
T высокий	60–100 K	0,6 K
3–9 K	0,06 K
α	4–9	0,05

9067 900 0

Параметр .	Диапазон .	Размер шага .
T низкий	20–50 K	0,3 K
T высокий	60–100 K	0,6 K
3–9 K	0,06 K
α	4–9	0,05

Таблица 2.

Диапазоны параметров сетки искусственных САС.

9067 900 0

Параметр .	Диапазон .	Размер шага .
T низкий	20–50 K	0,3 K
T высокий	60–100 K	0,6 K
3–9 К	0.06 K
α	4–9	0,05

9067 900 0

Параметр .	Диапазон .	Размер шага .
T низкий	20–50 K	0,3 K
T высокий	60–100 K	0,6 K
3–9 К	0.06 K
α	4–9	0,05

Значения индекса мощности, которые мы получаем для степенных моделей, хорошо согласуются со значениями, полученными, например, Ковач и др. (2010) и Magnelli et al. (2012), которые использовали аналогичный подход GTD для определения массы пыли в галактиках. Ковач и др. (2010, см. Также ссылки в нем) обсуждали, что индекс мощности в диапазоне α = 6.5,…, 8.5 ожидается в диффузных средах, тогда как для плотных межзвездных сред α = 5,…, 7 более вероятен.Верхний предел этих диапазонов соответствует эффективному показателю излучательной способности β = 2, который подходит, например, для астрономические силикаты. Таким образом, ОСШ (которое можно рассматривать как плотную среду) с силикатной пылью должно иметь α = 7, что в точности соответствует значению, которое мы получили для Крабовидной туманности с фиксированным T _low (см. Таблицу 1). Для аморфной углеродной пыли, которая имеет β ≈ 1, следует ожидать α ≈ 6, что согласуется с нашими результатами в Таблице 1.

В принципе, массы пыли, полученные с фиксированным T _low , могут снизить напряжение между ожидаемый бюджет металла и количество пыли, образующейся в выбросе. Масса звезды-прародителя ограничена тем фактом, что можно наложить относительно жесткие ограничения на массу нейтронной звезды, M _нс ≈ 1,4 M _⊙ , что предполагает массу прародителя ниже 13 M _⊙ согласно теоретическим моделям (см., например, Woosley & Weaver 1995). Но мы также отметим, что химическое содержание, кажется, лучше согласуется с предшественником выше 11 M _⊙ (MacAlpine & Satterfield 2008). В целом, кажется, что предпочтение отдается прародителю с относительно низкой массой, что подтверждается медленной скоростью расширения (Fesen, Shull & Hurford 1997; Smith 2003).Недавняя оценка Смита (2013) строго ограничила массу предшественника 8–10 M _⊙ , предполагая, что звезда super-AGB перенесла сверхновую с захватом электрона, а не коллапс ядра Fe, что ставит строгий предел. на металлический бюджет. Массы, найденные G12, тогда лишь незначительно согласуются с бюджетом металла, если принять нуклеосинтетические модели Woosley & Weaver (1995). Звезда 13 M _⊙ в этом случае допускает 0,37 M _⊙ силикатов (предполагая эффективное массовое число A _sil = 170) и 0.11 M _⊙ образующаяся углеродная пыль. Таким образом, хотя массы пыли, обнаруженные G12, не являются явно завышенными, модель, предполагающая, что эффективность конденсации пыли близка к 100%, не очень убедительна, поскольку можно ожидать значительную скорость сублимации в SNR. Меньшие массы пыли могут показаться разумным и консервативным выбором, но нужно понимать, что полная SED не может предоставить убедительных доказательств.

Насколько различается мультитемпературная подгонка?

Форма SED

Диапазон температур пыли напрямую связан с шириной выступа FIR / суб-мм (пыль) в SED.«Более теплые» зерна (то есть с температурами выше самых холодных зерен) неизбежно добавят поток на коротковолновой стороне пылевого SED. Однако то, как этот дополнительный флюс будет выглядеть в SED, зависит от типа пыли. Астрономические силикаты могут обеспечить контрольную сигнатуру — особенность 10 мкм — которая выявляет присутствие теплой пыли ( T _d 100 K), в то время как углеродная пыль FIR / суб-мм SED в основном безликая. Однако свойство 10 мкм не может возникнуть из-за холодной пыли. Но расположение пика длины волны и наклон коротковолнового хвоста накладывают ограничение на ГТД с холодной пылью, независимо от наличия каких-либо характеристик излучения пыли.

На эксцесс («остроконечность») пыли SED также может влиять GTD. В частности, использование непрерывного GTD может привести к большему потоку в середине SED, чем в случае двухтемпературной модели. Это хорошо видно в подгонках к Крабовидной туманности с фиксированным низкотемпературным пределом (см. Раздел 3.3, рис. 2 и 3). Таким образом, непрерывный ГТД может незначительно отличаться от двухтемпературной модели по форме получаемого СЭД. {T _ {\ rm high}} W (T _ {\ rm d}) \, B_ \ lambda (T _ {\ rm d} ) \, \ mathrm {d} T _ {\ rm d}, \ end {уравнение}

(11), которое заменяет B _λ при выводе массы пыли из заданного SED.В общей массе пыли, полученной при двухтемпературной подгонке, полностью преобладает холодный компонент (см., Например, G12), и, как мы указали выше, кажется разумным связать низкотемпературное пороговое значение T _low с температура холодного компонента T _{холодного} из двухтемпературной подгонки (хотя, очевидно, это не так, о чем мы поговорим позже). Следовательно, если мы сравним S _λ ( T _низкий , T _{высокий} ; T ₀ ) и B _λ ( T _низкий ), мы будет иметь приблизительную меру того, насколько GTD влияет на предполагаемую массу пыли для данного набора параметров, если температура холодной пыли равна нижнему пределу температуры T _low GTD. Поскольку мы рассматриваем тепловое излучение на длинных волнах, мы также можем аппроксимировать функцию Планка, используя тот факт, что e ^{1/ x} — 1 ≈ x для x ≫ 1. Тогда прямо покажите, что для W ( T _d ) = W ₀ exp (- T _d / T ₀ ), T ₀ ≪ T _high (очень крутой GTD) имеем на больших длинах волн

\ begin {формула} {S_ \ lambda \ over B_ \ lambda} \ приблизительно 1+ {T_0 \ over T _ {\ rm low}}, \ end {Equation}

(12) что связано с тем, что влияние широкого диапазона температур пыли в этом случае ограничено и зависит от баланса между холодной и теплой пылью.То есть влияние реалистичного ГТД (которое должно быть крутым) на предполагаемую массу пыли в основном зависит от температуры самой холодной пыли. Кроме того, используя уравнение (12) и поскольку T _low обычно в несколько раз больше T ₀ (если температура T _low соответствует двухтемпературной подгонке), можно легко проверить что увеличение потока от ГТД по сравнению с двухтемпературной подгонкой вряд ли превышает 20–30%.

Мы также вычислили уравнение (11) путем численного интегрирования с использованием экспоненциальной, а также степенной GTD с Q _abs для «астрономических силикатов» (Weingartner & Draine 2001) и аморфного углерода (Zubko et al.1996). Поскольку такое интегрирование является относительно недорогим с точки зрения вычислений, мы сгенерировали большую плотную сетку искусственных SED либо с фиксированным нижним пределом температуры, либо с фиксированным верхним пределом температуры и диапазоном значений для остальных параметров (см. Таблицу 2). Затем для каждого SED мы установили двухтемпературные модели с фиксированной температурой холодного компонента T _cold = T _low и с T _cold в качестве свободного параметра.{\ rm multi} $ | ⁠. Эти отношения показаны на рис. 4–7. Всего мы вычислили 4 × 10 ⁶ SED и подобрали для них двухтемпературную подгонку, но здесь мы показываем только подмножество из 80000 SED (поскольку результаты для силикатов очень похожи на результаты для аморфного углерода, и мы не отображать все различные случаи фиксированных верхнего и нижнего пределов температуры).

Рис. 4.

Подразумеваемые массы пыли в результате двухтемпературной подгонки к сетке SED, созданной из простых GTD, по сравнению с «истинными» массами пыли, соответствующими принятым GTD.Левая панель: влияние на массу пыли в предположении экспоненциальной GTD с T _high = 100 K и T ₀ масштабной температурой GTD. Правая панель: такая же, как левая, но для ГТД по степенному закону с индексом мощности α. Предполагается, что температура холодного компонента в двухтемпературной посадке такая же, как и низкотемпературная отсечка в GTD, что представляет собой разумный верхний предел размера зерна.

Рисунок 4.

Подразумеваемые массы пыли от двухтемпературной подгонки к сетке SED, созданной из простых GTD, по сравнению с «истинными» массами пыли, соответствующими принятым GTD. Левая панель: влияние на массу пыли в предположении экспоненциальной GTD с T _high = 100 K и T ₀ масштабной температурой GTD. Правая панель: такая же, как левая, но для ГТД по степенному закону с индексом мощности α. Предполагается, что температура холодного компонента в двухтемпературной посадке такая же, как и низкотемпературная отсечка в GTD, что представляет собой разумный верхний предел размера зерна.

Рис. 5.

То же, что и на Рис. 4, но с фиксированным нижним пределом температуры T _high = 25 K и изменением верхнего предела. На левой панели показан случай экспоненциальной GTD, а на правой — степенной закон.

Рис. 5.

То же, что и на Рис. 4, но с фиксированным нижним пределом температуры T _high = 25 K и изменением верхнего предела. На левой панели показан случай экспоненциальной GTD, а на правой — степенной закон.

Рис. 6.

То же, что и на Рис. 4, но без предположения, что температура холодного компонента в двухтемпературной посадке такая же, как и низкотемпературная отсечка в GTD.

Рис. 6.

То же, что и на рис. 4, но без предположения, что температура холодного компонента в двухтемпературных посадках такая же, как и низкотемпературное отключение в GTD.

Рис. 7.

То же, что и на рис. 4, но без предположения, что температура холодного компонента в двухтемпературной посадке такая же, как и низкотемпературная отсечка в GTD.{\ rm multi} $ | -ratios предполагает введение GTD (с T _low = T _{холодно} ) только снижает предполагаемую массу пыли на ∼30-40% для реальных значений T _низкий , T _{высокий} и T ₀ в случае экспоненциального GTD (левые панели на рисунках 4 и 5), аналогичный результат получен для степенного случая (справа -ручные панели на рисунках 4 и 5). Сравнивая цифры, также ясно, что нижний предел температуры T _низкий более важен, чем верхний предел T _низкий для любого разумного GTD (который должен иметь T ₀ ≪ T _high или α ∼ 5… 8), как мы предсказали из уравнения (12) выше.

Снижение массы (силикатной или углеродной) пыли на ~ 50% (или 30-40%), которое мы получили путем включения GTD в моделирование Крабовидной туманности SED, на самом деле связано с двумя факторами, которые делают сопоставимые Вклады: увеличенный поток из-за добавления диапазона температур зерен (более высокое среднее значение T _d ) и простое различие в подгонке из-за немного другой формы модели SED. Последнее можно увидеть на рис. 2 и 3, а также на рис.5 в TD13. Совокупный эффект составляет раз, равный 2 для силикатов в Крабовидной туманности, что, вероятно, является самым большим сокращением, которое можно ожидать при использовании GTD в целом (не только для Крабовидной туманности). Это ожидается, поскольку в случае точной подгонки к SED относительное уменьшение массы будет таким же, как относительное увеличение потока от добавления более теплой пыли (обычно на 20–30%). Как видно из рисунков 4 и 5, ожидаемое соотношение массы пыли при сравнении двухтемпературной подгонки с подгонкой модели GTD будет только в крайних случаях (например,грамм. очень холодная пыль) достигает более 2.

Стоит подчеркнуть, что снижение массы, которое мы описали выше, полностью зависит от , исходя из предположения, что температура компонента холодной пыли при двухтемпературной подгонке такая же, как и нижняя температурный предел ГТД ( T _низкий = T _{холодный} ). Это предположение аналогично предположению о верхнем пределе размера зерна, как в TD13, и имеет, по сути, тот же эффект: оно ограничивает количество массы пыли.Тем не менее, мы провели дальнейшие численные эксперименты, которые показали, что если один позволяет GTD достичь очень низких температур пыли, двухтемпературное соответствие этому GTD может фактически предсказать ту же или даже на более высокую массу пыли по сравнению с двумя. -температурная подгонка G12. Влияние дополнительного потока от более теплой пыли на прогнозируемую массу пыли на самом деле может быть нейтрализовано наличием более холодной пыли, чем холодный компонент двухтемпературной подгонки. Такие холодные зерна могут влиять на массу пыли, не внося значительного вклада в SED, тем самым обеспечивая хорошее соответствие модели.

На рисунках 6 и 7 мы показываем предполагаемые массы пыли из двухтемпературной подгонки к сетке SED, созданной из простых GTD, в сравнении с « истинными » массами пыли, соответствующими принятым GTD, как на рисунках 4 и 5, за исключением что температура холодного компонента в двухтемпературных подгонках здесь рассматривается как свободный подгоночный параметр . ² Массы пыли, полученные при двухтемпературной подгонке, обычно на ∼10–40% меньше «истинных» масс пыли. Температура холодного компонента, как правило, на 5–10 К выше, чем пороговое значение для низких температур в GTD, хотя общего масштабного соотношения нет (см. Контуры на рисунках 6 и 7).С фиксированной отсечкой по высокой температуре T _high = 100 K, диапазон низких температур T _low = 25–35 K представляет собой особый случай: для экспоненциального GTD двухтемпературная пыль масса имеет локальный минимум, а для степенного GTD существует локальный максимум в этом интервале T _low . Этот специальный низкотемпературный диапазон отчасти зависит от выбора T _high , и для узких GTD такой диапазон температур может не существовать.Но он совпадает с диапазоном температур пыли, наиболее интересным для холодной пыли в СН. Таким образом, кажется, что влияние на предполагаемую массу пыли зависит от формы GTD, что указывает на то, что подробные модели переноса излучения могут быть лучшим вариантом, поскольку они предоставят наилучшую возможную информацию о GTD. В целом, наши численные эксперименты, представленные здесь, показывают, что двухтемпературная подгонка может быть не такой плохой, как может показаться на первый взгляд, судя по результатам TD13, а также нашим результатам, представленным на рисунках 2 и 3, но простые подгонки с помощью SED все еще ненадежный.

Соотношение температура – ​​размер

В модели равновесия существует прямая связь между размером зерна и температурой зерна для данного (инвариантного) поля излучения, что должно быть очевидно из раздела 2. 2.1 (но см. Также приложение A). В простой модели, подобной той, которую мы использовали здесь, не имеет смысла обсуждать размеры зерен в количественном выражении на основе крутизны GTD и температурных разрезов, полученных из подгонки SED. Причина в том, что уравнение (5) является локальной зависимостью, а принятая GTD — глобальным приближением.Но локально размер зерна должен однозначно определять температуру зерна, пока ничто не нарушает равновесие. Крутизна GTD также напрямую зависит от d T _d / d a , то есть соотношение температура-размер является фундаментальным для связи между массой пыли и SED пыли (см. Уравнение 7 и Приложение A) . Но следует также помнить, что существует вырождение между верхним пределом размера зерен и наклоном GSD, что может стать проблематичным даже в моделях с детальным переносом излучения (см. Owen & Barlow 2015).

Верхний предел температуры (соответствующий нижнему пределу размера) может иметь отношение к предполагаемой массе пыли, полученной от SED (см. Рис. 5 и 7), поскольку мелкие зерна обычно составляют лишь небольшую часть массы пыли, но все же вносят значительный вклад в SED, поскольку они немного теплее, чем крупные зерна (поток от зерна по существу пропорционален температуре). TD13, с другой стороны, утверждают, что выбор a _min не оказывает особого влияния на их результаты для Крабовидной туманности (согласно их моделированию Монте-Карло), что является результатом, который мы можем воспроизвести, только когда T _низкий фиксирован и ГТД имеет определенный уклон.Возможно, это связано с тем, что их модель дает d T _d / d a ≈ 0 для малых радиусов зерен a , хотя непонятно, почему T _d становится независимым от размера для малых зерна в их модели, которая также является моделью равновесия.

ОБСУЖДЕНИЕ И ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Поскольку известно, что существует распределение частиц пыли по размерам, также должно быть распределение температур частиц (GTD) — даже в случае теплового равновесия, которое должно применяться к холодной пыли. Мы проиллюстрировали, как это может увеличить выбросы от любого типа пылевого компонента, будь то силикаты, углеродистая пыль или другой состав. Мы применили модель GTD к SED Крабовидной туманности, которую можно объяснить с помощью теплового излучения твердых пылинок в диапазоне температур пыли (а не канонической двухтемпературной компонентной модели). Диапазон температур пыли снижает требуемую массу пыли на ∼50 и 30-40% для астрономических силикатов и зерен аморфного углерода по сравнению с недавно опубликованными значениями (0.25 M _⊙ → 0,14 M _⊙ и 0,012 M _⊙ → 0,0085 M _⊙ соответственно), но предполагаемая масса пыли может также увеличиться почти в шесть раз (0,25 M _⊙ → 1,14 M _⊙ и 0,12 M _⊙ → 0,71 M _⊙ ) в зависимости от предположений относительно размеров / температуры самых холодных зерен. В общем, мы находим / подтверждаем, что:

• Ширина SED определяет, сколько мелких теплых зерен может способствовать избытку потока FIR / sub-mm. Только SNR с относительно широкими значениями SED могут показать эффекты GTD, заслуживающие рассмотрения.

• Введение GTD оказывает значительное, но ограниченное влияние на полученную массу пыли по сравнению с двухтемпературной подгонкой. Если нижний предел температуры GTD установлен равным температуре холодного компонента двухтемпературной посадки, предполагаемая масса пыли обычно на ~ 50% больше для двухтемпературной посадки. Но без этой связи не обязательно будет какое-либо уменьшение массы пыли в результате введения GTD (предполагаемая масса пыли может фактически увеличиться на , увеличившись на ).

• Различие в форме SED (например, его «пика») для двухтемпературной модели по сравнению с моделью GTD, в сочетании с неопределенностями потока, приводят к различным результатам подгонки, которые могут повлиять на предполагаемую массу пыли столько же, сколько и дополнительный флюс от более теплых зерен, добавленный благодаря GTD.

Таким образом, мы показали, что введение GTD может предсказывать массу пыли, отличную от канонической двухкомпонентной модели. Но мы также демонстрируем, что эффект ограничен: мы показали, что это сильно зависит от температуры самой холодной пыли и того, насколько хорошо наблюдаемый SED находится в FIR / sub-mm.Неуместно утверждать, что введение GTD (или модели нагрева зерна, как в TD13) дает нам лучшие ограничения на массу пыли SNR, такого как Крабовидная туманность. Во-первых, мы не можем знать, должен ли быть в ГТД низкотемпературный предел со значением, аналогичным температуре холодного компонента при двухтемпературной подгонке, даже если это кажется разумным предположением. Из-за этого масса пыли неопределенна максимум в несколько раз. Во-вторых, расстояния до многих галактических SNR относительно неопределенны.Крабовидная туманность не является исключением: G12 принимает значение D = 2 кпк, что находится точно в середине диапазона D = 1,5–2,5 кпк, приведенного Капланом и др. (2008). Если предположить, что D = 2,0 ± 0,5 кпк, погрешность определения массы пыли составляет почти три раза. В-третьих, неточности в оптических и структурных свойствах пылевого компонента составляют, по крайней мере, несколько раз: излучательная способность пыли может значительно варьироваться согласно некоторым оценкам наблюдений (см., Например, Alton et al.2000, 2004; Dasyra et al. 2005), и если летучие вещества (например, ледяная мантия, которую мы обсудим в следующей статье) составляют значительную часть пыли, в неопределенности может быть дополнительный коэффициент 2. Сочетание всего вышеперечисленного дает общий (максимальный) диапазон неопределенности как минимум на порядок, в некоторой степени в зависимости от имеющихся ограничений. Важным моментом является то, что, хотя нынешний подход GTD не более точен, чем двухтемпературный подход, он демонстрирует, что простая подгонка SED не может реально ограничить массу пыли.

Тогда можно спросить, является ли GTD в конечном итоге улучшением. Здесь мы утверждаем, что включение более физической модели для нагрева пыли и FIR / суб-миллиметрового излучения от пылинок действительно всегда является качественным улучшением, но самая тревожная неопределенность в модели — из чего на самом деле состоит пыль — все еще остается. Однако мы продемонстрировали, что GTD не всегда снижает массу пыли, полученную из SED (как подразумевается TD13), но также и то, что неопределенность, связанная с GTD, обычно не является доминирующим источником неопределенности i.е. влияние температуры зерна обычно является частью общей неопределенности при получении массы пыли из SED.

Степень конденсации пыли (доля конденсируемого материала, который попадает в пылинки) вряд ли близка к 100 процентам, но неточности в преобразовании от FIR / суб-миллиметрового потока к массе пыли и количеству доступных металлов для образования пыли не позволяют точные оценки. В заключение следует отметить, что эффективность производства пыли в SNe остается плохо ограниченной, даже если мы построим сложную модель выброса пыли.Это, конечно, не означает, что модели переноса излучения, основанные на популяциях пылинок с различными размерами и температурами, не являются важными (и необходимыми) инструментами для преобразования инфракрасного излучения в субмиллиметровые SED в массы пыли. Мы пришли к выводу, что следует избегать использования простых пригонок SED, насколько это возможно, всякий раз, когда есть свидетельства наличия диапазона температур зерна. Но общая ошибка в количестве пыли, образовавшейся в SN, по-прежнему в значительной степени связана с неопределенностями в составе пыли, структуре и поведении оптических констант, поэтому определение массы пыли остается чрезвычайно трудным.

Мы благодарим Томаса Уилсона и другого анонимного рецензента за полезные предложения и комментарии. Мы также благодарим Дараха Уотсона за полезные комментарии и стимулирующие обсуждения, которые были необходимы для этой работы. Центр темной космологии финансируется Датским национальным исследовательским фондом. Нордита (Северный институт теоретической физики) финансируется Советом министров Северных стран, Шведским исследовательским советом и двумя принимающими университетами, Королевским технологическим институтом (KTH) и Стокгольмским университетом.

ССЫЛКИ

,. ,

ApJ

,

1979

, т.

230

стр.

771

и др. ,

ApJ

,

2003

, т.

596

стр.

273

,,,,. ,

A&A

,

2000

, т.

356

стр.

795

,,,,. ,

A&A

,

2004

, т.

425

стр.

109

и др. ,

A&A

,

2010

, т.

519

стр.

L138

,,,,,,,. ,

ApJ

,

2006

, т.

642

стр.

694

,,,,,,. ,

A&A

,

2003

, т.

406

стр.

L55

,,,. ,

ApJ

,

2004

, т.

610

стр.

801

«,. ,

A&A

,

2005

, т.

437

стр.

447

. ,

ARA&A

,

2003

, т.

41

стр.

241

,. ,

ApJ

,

1985

, т.

292

стр.

494

,. ,

ApJ

,

1984

, т.

285

стр.

89

,. ,

ApJ

,

2001

, т.

551

стр.

807

,,,,. ,

Природа

,

2003

, т.

424

стр.

285

и др. ,

МНРАС

,

2009

, т.

394

стр.

1307

.,

ApJ

,

1986

, т.

302

стр.

363

. ,

ApJ

,

1987

, т.

322

стр.

812

,. ,

ApJ

,

1981

, т.

248

стр.

138

,,. ,

ApJ

,

2007

, т.

662

стр.

927

,,. ,

AJ

,

1997

, т.

113

стр.

354

,,. ,

A&AR

,

2011a

, т.

19

стр.

43

,,. ,

A&A

,

2011b

, т.

528

стр.

A13

,,. ,

A&A

,

2011c

, т.

528

стр.

A14

и др. ,

Природа

,

2014

, т.

511

стр.

326

и др. ,

МНРАС

,

2009

, т.

397

стр.

1621

и др. ,

ApJ

,

2012

, т.

760

стр.

96

. ,

QJRAS

,

1983

, т.

24

стр.

267

,. ,

МНРАС

,

1994

, т.

266

стр.

752

. ,

A&A

,

2011

, т.

528

стр.

98

,,,. ,

ApJ

,

2008

, т.

677

стр.

1201

и др. ,

ApJ

,

2010

, т.

717

стр.

29

,,,,,,.,

Природа

,

2004

, т.

432

стр.

596

, г. ,

ApJ

,

2001

, т.

554

стр.

778

,,. ,

ApJ

,

1999

, т.

522

стр.

897

,. ,

AJ

,

2008

, т.

136

стр.

2152

и др. ,

A&A

,

2012

, т.

539

стр.

A155

,,. ,

ApJ

,

1977

, т.

217

стр.

425

и др. ,

Наука

,

2011

, т.

333

стр.

1258

. ,

МНРАС

,

2011

, т.

414

стр.

781

«,. ,

ApJ

,

2008

, т.

672

стр.

817

,,,,,. ,

A&A

,

2010a

, т.

522

стр.

15

,,. ,

ApJ

,

2010b

, т.

712

стр.

942

,. ,

МНРАС

,

2003

, т.

343

стр.

427

,,,,. ,

ApJ

,

2003

, т.

598

стр.

785

,,,,,,,. ,

ApJ

,

2007

, т.

666

стр.

955

,. ,

ApJ

,

2015

, т.

801

стр.

141

. ,

ApJ

,

1976

, т.

206

стр.

685

,,,,,,.,

МНРАС

,

2013

, т.

430

стр.

1257

. ,

МНРАС

,

2003

, т.

346

стр.

885

. ,

МНРАС

,

2013

, т.

434

стр.

102

,. ,

ApJ

,

2013

, т.

774

стр.

8

,,,,,,. ,

ApJ

,

2012

, т.

753

стр.

72

,. ,

ApJ

,

1996

, т.

469

стр.

564

,. ,

ApJ

,

2001

, т.

548

стр.

296

,,,. ,

МНРАС

,

2014

, т.

446

стр.

2089

,. ,

ApJS

,

1995

, т.

110

стр.

277

,,. ,

ApJ

,

1991

, т.

371

стр.

L81

,,,. ,

ApJ

,

1993

, т.

402

стр.

216

,,,. {\ prime} _ {\ rm abs} = Q _ {\ rm abs} / a $ | ⁠.{4+ \ beta}, \ end {Equation}

(A6) где | $ \ tilde {\ sigma} _ {\ rm SB} $ | это не обычная постоянная Стефана – Больцмана, а соответствующее число для модифицированного черного тела. В случае β = 0 мы имели бы | $ \ tilde {\ sigma} _ {\ rm SB} $ | равна обычной постоянной Стефана – Больцмана. Из уравнения (A6) ясно, что температура зерна должна быть слабо (анти) коррелирована с размером зерна, хотя эта корреляция немного (но не сильно) зависит от источника нагрева и, конечно, от достоверности использованных выше приближений (ср.таблица 3 в Draine & Lee 1984). Обратите внимание, что модель равновесия, подобная описанной выше, строго применима только локально. Если нагрев происходит из-за коротковолнового излучения, мы приближаемся к пределу серого поглощения (частицы большие по сравнению с длиной волны), и в этом случае 〈 Q _abs 〉 _⋆ = 1 и, следовательно, | $ \ mathcal {J} _ {\ star} = J_ \ star = {\ rm constant} $ | ⁠. { -3- \ beta / 2}.\ end {уравнение}

(A8) В этом частном случае (тепловое равновесие, распределение MRN, предел серого поглощения) распределение температуры также является степенным законом, который хорошо служит в первом приближении к функциональной форме Вт. ( T _d ), поскольку | $ \ mathcal {J} _ {\ star} $ | обычно слабо зависит от радиуса зерен a . Аналогичный вывод вышеупомянутого степенного закона можно найти у Li et al. (1999).

На более подробном изображении предел поглощения серого может быть неприменим строго, поэтому наклон температурного распределения, вероятно, более крутой, чем в уравнении (A8), а также может отклоняться от простой степенной формы, приведенной выше, т.е.е. T ₀ в таком случае будет функцией a . Однако независимо от того, | $ \ mathcal {J} _ {\ star} = J_ \ star $ | является константой или нет, уравнение (A8) говорит нам, что мы должны иметь φ → 0 как d T _d / d a → 0. То есть, отсутствие зависимости температура-размер несовместимо с существование зерен, имеющих диапазон размеров и температур, если и нагрев, и охлаждение не происходят на длинных волнах, и в этом случае радиус зерен a исключается в уравнении (A3).{3/2} \, h (a, T _ {\ rm e}), \ end {уравнение}

(B1) где k — постоянная Больцмана, m _e — масса электрона, n _e — плотность электронов, T _e — температура электронов и h ( a , T _e ) — безразмерная функция, описывающая эффективность депонирования энергии. По определению, ч = 1, когда эффективность максимальна (см. Dwek & Werner 1981). Тот факт, что скорость нагрева обратно пропорциональна массе частицы в приведенном выше выражении, объясняет, почему столкновения с электронами должны быть более важными, чем столкновения с любой другой частицей газа, поскольку масса электрона очень мала по сравнению с e.{4+ \ beta}, \ end {формула}

(B2), где все количества определены ранее. При ч ≈ 1 (эффективное выделение энергии) мы восстанавливаем степенной закон той же формы, что и в случае радиационного нагрева. Таким образом, степенное распределение температуры является разумным первым приближением не только в том случае, если нагрев пыли происходит за счет коротковолнового излучения, но также и в случае, когда это происходит из-за эффективного столкновительного нагрева. Другой важный аспект вышеизложенного заключается в том, что сложно получить скопление пыли, в котором все зерна имеют очень похожие температуры, если они также не имеют очень одинаковых размеров, независимо от того, является ли нагрев радиационным или столкновительным.

© 2015 Авторы, опубликованные издательством Oxford University Press от имени Королевского астрономического общества

Flux — Flux — это издательство для молодых людей, принадлежащее North Star Editions, Inc., частной издательской компании, призванной направлять читателей к пожизненной любви к чтению.

Сейчас в наличии

Нокаут

, автор — Сайни Патель

Заказать сейчас

Карина Таккар застряла между тем, чтобы открыто заявить о том, что она боец ​​тайского бокса — вид спорта, который ее традиционное индийское сообщество считает слишком жестоким для девочек, — и своей судьбой.Не пропустите триумфальный роман #OwnVoices.

Сейчас в наличии

Серебра и тени

от Дженнифер Грюнке

Заказать сейчас

Рен Колинс, скрывающийся обладатель магии, заключает сделку с задумчивым мятежником, замышляющим свергнуть короля-тирана, в то время как член королевской гвардии Адли Фарре охотится на мятежников одного за другим. Но время на всех уходит. Это захватывающее фантастическое приключение выходит 16 февраля.

Скоро в продаже

Хрупкое средство

, Мария Ингранде Мора

Предварительный заказ сейчас

Нейт провел большую часть своей жизни в бегах, но когда его тело начинает быстро дегенерировать, ему приходится выбирать между работой на призрачную террористическую организацию, у которой есть средства, чтобы сохранить ему жизнь, или остаться — и умереть — с мальчиком, которого он любит.Не пропустите эту антиутопическую ЛГБТ-фэнтези, выходящую 9 марта.

Скоро в продаже

Долой этот корабль

, Кэти Кингман

Предварительный заказ сейчас

Коле Миллер, тайный автор фанфиков, популярность которых стремительно растет, должна смириться с интернет-известностью, своей неуверенностью и влюбленностью, которую она никогда не ожидала. Влюбитесь в эту забавную, кокетливую и вызывающую романтику, которая выходит 8 июня.

Новинка от Flux

Последние выпуски

В поисках баланса Тихо больше нет Сдай своих сыновей

Сейчас в наличии

Нокаут

, автор — Сайни Патель

Заказать сейчас

Карина Таккар застряла между тем, чтобы открыто заявить о том, что она боец ​​тайского бокса — вид спорта, который ее традиционное индийское сообщество считает слишком жестоким для девочек, — и своей судьбой.Не пропустите триумфальный роман #OwnVoices.

Сейчас в наличии

Серебра и тени

от Дженнифер Грюнке

Заказать сейчас

Рен Колинс, скрывающийся обладатель магии, заключает сделку с задумчивым мятежником, замышляющим свергнуть короля-тирана, в то время как член королевской гвардии Адли Фарре охотится на мятежников одного за другим. Но время на всех уходит. Это захватывающее фантастическое приключение выходит 16 февраля.

Скоро в продаже

Хрупкое средство

, Мария Ингранде Мора

Предварительный заказ сейчас

Нейт провел большую часть своей жизни в бегах, но когда его тело начинает быстро дегенерировать, ему приходится выбирать между работой на призрачную террористическую организацию, у которой есть средства, чтобы сохранить ему жизнь, или остаться — и умереть — с мальчиком, которого он любит.Не пропустите эту антиутопическую ЛГБТ-фэнтези, выходящую 9 марта.

Скоро в продаже

Долой этот корабль

, Кэти Кингман

Предварительный заказ сейчас

Коле Миллер, тайный автор фанфиков, популярность которых стремительно растет, должна смириться с интернет-известностью, своей неуверенностью и влюбленностью, которую она никогда не ожидала. Влюбитесь в эту забавную, кокетливую и вызывающую романтику, которая выходит 8 июня.

Новинка от Flux

Последние выпуски

В поисках баланса Тихо больше нет Сдай своих сыновей

Сейчас в наличии

Нокаут

, автор — Сайни Патель

Заказать сейчас

Карина Таккар застряла между тем, чтобы открыто заявить о том, что она боец ​​тайского бокса — вид спорта, который ее традиционное индийское сообщество считает слишком жестоким для девочек, — и своей судьбой.Не пропустите триумфальный роман #OwnVoices.

Сейчас в наличии

Серебра и тени

от Дженнифер Грюнке

Заказать сейчас

Рен Колинс, скрывающийся обладатель магии, заключает сделку с задумчивым мятежником, замышляющим свергнуть короля-тирана, в то время как член королевской гвардии Адли Фарре охотится на мятежников одного за другим. Но время на всех уходит. Это захватывающее фантастическое приключение выходит 16 февраля.

Скоро в продаже

Хрупкое средство

, Мария Ингранде Мора

Предварительный заказ сейчас

Нейт провел большую часть своей жизни в бегах, но когда его тело начинает быстро дегенерировать, ему приходится выбирать между работой на призрачную террористическую организацию, у которой есть средства, чтобы сохранить ему жизнь, или остаться — и умереть — с мальчиком, которого он любит.Не пропустите эту антиутопическую ЛГБТ-фэнтези, выходящую 9 марта.

Скоро в продаже

Долой этот корабль

, Кэти Кингман

Предварительный заказ сейчас

Коле Миллер, тайный автор фанфиков, популярность которых стремительно растет, должна смириться с интернет-известностью, своей неуверенностью и влюбленностью, которую она никогда не ожидала. Влюбитесь в эту забавную, кокетливую и вызывающую романтику, которая выходит 8 июня.

Новинка от Flux

Последние выпуски

В поисках баланса Тихо больше нет Сдай своих сыновей

Сейчас в наличии

Нокаут

, автор — Сайни Патель

Заказать сейчас

Карина Таккар застряла между тем, чтобы открыто заявить о том, что она боец ​​тайского бокса — вид спорта, который ее традиционное индийское сообщество считает слишком жестоким для девочек, — и своей судьбой.Не пропустите триумфальный роман #OwnVoices.

Сейчас в наличии

Серебра и тени

от Дженнифер Грюнке

Заказать сейчас

Рен Колинс, скрывающийся обладатель магии, заключает сделку с задумчивым мятежником, замышляющим свергнуть короля-тирана, в то время как член королевской гвардии Адли Фарре охотится на мятежников одного за другим. Но время на всех уходит. Это захватывающее фантастическое приключение выходит 16 февраля.

Скоро в продаже

Хрупкое средство

, Мария Ингранде Мора

Предварительный заказ сейчас

Нейт провел большую часть своей жизни в бегах, но когда его тело начинает быстро дегенерировать, ему приходится выбирать между работой на призрачную террористическую организацию, у которой есть средства, чтобы сохранить ему жизнь, или остаться — и умереть — с мальчиком, которого он любит.Не пропустите эту антиутопическую ЛГБТ-фэнтези, выходящую 9 марта.

Скоро в продаже

Долой этот корабль

, Кэти Кингман

Предварительный заказ сейчас

Коле Миллер, тайный автор фанфиков, популярность которых стремительно растет, должна смириться с интернет-известностью, своей неуверенностью и влюбленностью, которую она никогда не ожидала. Влюбитесь в эту забавную, кокетливую и вызывающую романтику, которая выходит 8 июня.

Новинка от Flux

Последние выпуски

В поисках баланса Тихо больше нет Сдай своих сыновей

Сейчас в наличии

Нокаут

, автор — Сайни Патель

Заказать сейчас

Карина Таккар застряла между тем, чтобы открыто заявить о том, что она боец ​​тайского бокса — вид спорта, который ее традиционное индийское сообщество считает слишком жестоким для девочек, — и своей судьбой.Не пропустите триумфальный роман #OwnVoices.

Сейчас в наличии

Серебра и тени

от Дженнифер Грюнке

Заказать сейчас

Рен Колинс, скрывающийся обладатель магии, заключает сделку с задумчивым мятежником, замышляющим свергнуть короля-тирана, в то время как член королевской гвардии Адли Фарре охотится на мятежников одного за другим. Но время на всех уходит. Это захватывающее фантастическое приключение выходит 16 февраля.

Скоро в продаже

Хрупкое средство

, Мария Ингранде Мора

Предварительный заказ сейчас

Нейт провел большую часть своей жизни в бегах, но когда его тело начинает быстро дегенерировать, ему приходится выбирать между работой на призрачную террористическую организацию, у которой есть средства, чтобы сохранить ему жизнь, или остаться — и умереть — с мальчиком, которого он любит.Не пропустите эту антиутопическую ЛГБТ-фэнтези, выходящую 9 марта.

Скоро в продаже

Долой этот корабль

, Кэти Кингман

Предварительный заказ сейчас

Коле Миллер, тайный автор фанфиков, популярность которых стремительно растет, должна смириться с интернет-известностью, своей неуверенностью и влюбленностью, которую она никогда не ожидала. Влюбитесь в эту забавную, кокетливую и вызывающую романтику, которая выходит 8 июня.

Новинка от Flux

Последние выпуски

В поисках баланса Тихо больше нет Сдай своих сыновей

Сейчас в наличии

Нокаут

, автор — Сайни Патель

Заказать сейчас

Карина Таккар застряла между тем, чтобы открыто заявить о том, что она боец ​​тайского бокса — вид спорта, который ее традиционное индийское сообщество считает слишком жестоким для девочек, — и своей судьбой.Не пропустите триумфальный роман #OwnVoices.

Сейчас в наличии

Серебра и тени

от Дженнифер Грюнке

Заказать сейчас

Рен Колинс, скрывающийся обладатель магии, заключает сделку с задумчивым мятежником, замышляющим свергнуть короля-тирана, в то время как член королевской гвардии Адли Фарре охотится на мятежников одного за другим. Но время на всех уходит. Это захватывающее фантастическое приключение выходит 16 февраля.

Скоро в продаже

Хрупкое средство

, Мария Ингранде Мора

Предварительный заказ сейчас

Нейт провел большую часть своей жизни в бегах, но когда его тело начинает быстро дегенерировать, ему приходится выбирать между работой на призрачную террористическую организацию, у которой есть средства, чтобы сохранить ему жизнь, или остаться — и умереть — с мальчиком, которого он любит.Не пропустите эту антиутопическую ЛГБТ-фэнтези, выходящую 9 марта.

Скоро в продаже

Долой этот корабль

, Кэти Кингман

Предварительный заказ сейчас

Коле Миллер, тайный автор фанфиков, популярность которых стремительно растет, должна смириться с интернет-известностью, своей неуверенностью и влюбленностью, которую она никогда не ожидала. Влюбитесь в эту забавную, кокетливую и вызывающую романтику, которая выходит 8 июня.

Новинка от Flux

Последние выпуски

В поисках баланса Тихо больше нет Сдай своих сыновей

Flux Utils | Flux

Flux Utils — это набор основных служебных классов, которые помогут вам начать работу с Flux.Эти базовые классы являются прочной основой для простого приложения Flux, но они , а не , полнофункциональная среда, которая будет обрабатывать все варианты использования. Есть много других отличных фреймворков Flux, если эти утилиты не удовлетворяют вашим потребностям.

#Usage

В Flux Utils представлены три основных класса:

1. Store
2. ReduceStore
3. Контейнер

Эти базовые классы могут быть импортированы из flux / utils следующим образом:

 Копировать  
 import {ReduceStore} из 'flux / utils'; 
 
 class CounterStore расширяет ReduceStore  {
 
 getInitialState (): number {
 
 return 0; 
 
} 
 
 уменьшить (состояние: число, действие: объект): номер {
 
 переключатель (действие.type) {
 
 case 'increment': 
 
 состояние возврата + 1; 
 
 case 'square': 
 
 состояние возврата * состояние; 
 
 по умолчанию: 
 
 состояние возврата; 
 
} 
 
} 
 
} 
  

# Лучшие практики

При использовании этих классов мы стараемся следовать нескольким передовым методикам:

#Stores

• Cache data
• Expose public getters to access data ( никогда не иметь общедоступных установщиков)
• Реагировать на определенные действия от диспетчера
• Всегда выдавать изменение при изменении их данных
• Только генерировать изменения во время отправки

#Actions

Описывать действия пользователя, не являются установщиками.(например, select-page , а не set-page-id )

#Containers

• Компоненты Are React, которые управляют представлением
• Основная задача — собрать информацию из хранилищ и сохранить ее в их состоянии
• Нет props и без логики пользовательского интерфейса

#Views

• Компоненты React, управляемые контейнером
• Имеют весь пользовательский интерфейс и логику рендеринга
• Получать всю информацию и обратные вызовы как props

#API

#

Store

#

конструктор (диспетчер: Dispatcher)

Создает и регистрирует экземпляр этого хранилища с данным диспетчером.

#

addListener (обратный вызов: Функция): {remove: Function}

Добавляет слушателя в хранилище, при изменении хранилища будет вызван данный обратный вызов. Возвращается токен, который можно использовать для удаления слушателя. Вызов функции remove () для возвращенного токена приведет к удалению слушателя.

#

getDispatcher (): Dispatcher

Возвращает диспетчера, в котором зарегистрирован этот магазин.

#

getDispatchToken (): DispatchToken

Возвращает маркер отправки, по которому диспетчер распознает это хранилище.Может использоваться для waitFor () этого магазина.

#

hasChanged (): boolean

Спрашивает, изменился ли магазин во время текущей отправки. Может быть вызван только во время отправки. Это можно использовать для создания производных хранилищ, которые зависят от данных из других хранилищ.

#

__emitChange (): void

Создает событие, уведомляющее всех слушателей об изменении этого хранилища. Это может быть вызвано только при отправке. Изменения дедуплицируются и разрешаются в конце функции __onDispatch этого хранилища.

#

onDispatch (полезная нагрузка: объект): void

Подклассы должны переопределить этот метод. Так магазин получает действия от диспетчера. Вся логика изменения состояния должна выполняться во время этого метода.

---

#

ReduceStore

Этот класс расширяет базовый Store .

#

getState (): T

Получатель, который раскрывает все состояние этого хранилища. Если ваше состояние не является неизменным, вы должны переопределить это и не раскрывать состояние напрямую.

#

getInitialState (): T

Создает начальное состояние для этого хранилища. Это вызывается один раз при строительстве магазина.

#

reduce (state: T, action: Object): T

Уменьшает текущее состояние и действие до нового состояния этого хранилища. Все подклассы должны реализовывать этот метод. Этот метод должен быть чистым и не иметь побочных эффектов.

#

areEqual (one: T, two: T): boolean

Проверяет, совпадают ли две версии состояния.Вам не нужно переопределять это, если ваше состояние неизменяемо.

# Нет необходимости генерировать изменение

Обратите внимание, что любое хранилище, расширяющее ReduceStore , не должно вручную генерировать изменения в reduce () (хотя вы все равно можете, если хотите). Состояние сравнивается до и после каждой отправки, и изменения выдаются автоматически. Если вам нужно контролировать это поведение (возможно, потому что ваше состояние изменчиво), переопределите areEqual () .

---

#

Контейнер

#

create (base: ReactClass, options:? Object): ReactClass

Create используется для преобразования класса реакции в контейнер, который обновляет свое состояние при изменении соответствующих хранилищ.Предоставленный базовый класс должен иметь статические методы getStores () и calculateState () .

 Копировать  
 import {Component} из 'react'; 
 
 импорт {Контейнер} из 'flux / utils'; 
 
 class CounterContainer расширяет компонент {
 
 static getStores () {
 
 return [CounterStore]; 
 
} 
 
 static calculateState (prevState) {
 
 return {
 
 counter: CounterStore.getState (), 
 
}; 
 
} 
 
 render () {
 
 return ; 
 
} 
 
} 
 
 const container = Container.create (CounterContainer); 
  

При создании контейнера могут быть предоставлены дополнительные параметры для управления определенным поведением.

• Контейнеры чистые — По умолчанию контейнеры чистые, что означает, что они не будут повторно отрисовываться, если их свойства и состояние не изменяются (как определено shallowEquals () ). Чтобы отключить это поведение, передайте параметры {pure: false} в качестве второго аргумента функции create () .

• Контейнеры не могут получить доступ к реквизитам — по умолчанию контейнеры не имеют доступа ни к каким реквизитам. Это сделано как по соображениям производительности, так и для того, чтобы контейнеры можно было повторно использовать, а реквизиты не должны распределяться по дереву компонентов. Есть несколько допустимых ситуаций, в которых вам нужно определить свое состояние на основе как свойств, так и состояния магазина. В таких ситуациях передайте параметры {withProps: true} в качестве второго аргумента функции create () .Это откроет свойства компонентов в качестве второго аргумента функции calculateState () .

Если вы не можете использовать классы реакции, большая часть этой функциональности также отражается в миксине. импорт {Mixin} из flux / utils;

# Использование Flux с крючками React

В React 16.8 появились хуки. Большая часть функциональности Flux и Flux Utils может быть воспроизведена с помощью useContext и useReducer.

# Существующие проекты с

Store / ReduceStore

Если у вас есть существующие проекты, которым необходимо продолжить использование хранилищ Flux Util, вы можете использовать пакет flux-hooks.Получите доступ к магазину с помощью useFluxStore, который предоставляет API, аналогичный CalculState контейнера.

Поток и поток в философии Платона — 1-е издание

Описание книги

В этом смелом новом исследовании Эндрю Дж. Мейсон стремится как пролить свет на ключевой вопрос потока в работах Платона, так и показать, что у Платона также есть понятие потока , которое необходимо отличать от потока. Мейсон подчеркивает важность этого различия, которым до сих пор пренебрегали, и предлагает на его основе новый способ понимания развития мысли Платона.

Противостояние между «существованием» форм и «становлением» или «потоком» чувственного было фундаментальным для понимания Платона от Аристотеля до наших дней. Одна из ключевых задач этого тома — прояснить, какие виды или уровни потока принимает Платон в разумном. Кроме того, Мейсон утверждает, что этот традиционный подход неудовлетворителен, поскольку он не учитывает важное понятие потока. В отличие от потока, поток — это движение, которое не влечет за собой внутренних изменений. Он также не ограничивается чувственным, но также охватывает движения души, включая круговое движение nous (интеллекта), которое имеет решающее значение в более поздних размышлениях Платона, особенно в его космологии.Короче говоря, поток не несовместим с «бытием», и в этом исследовании развитие Платона представлено, в основном, как его приход к этой точке зрения, в исправлении его более раннего смешения потока и потока при установлении дихотомии между бытием и становлением.

Исследование Мейсона предлагает свежий взгляд на многие диалоги и сложные отрывки в творчестве Платона и соотносит концепцию Платона и использование «потока» и «текучести» с более ранним употреблением в греческой поэтической традиции и досократическими мыслителями, особенно Гераклитом.Первое исследование такого рода, Flow and Flux , раскрывает те аспекты мышления Платона, которые могут изменить способ понимания его философии.

Содержание

Введение 1. Бесконечное бытие в Законах 2. Погоня за потоком через этимологию в Cratylus 3. Апория в конце Cratylus и неявное сокращение потока до потока 4. Поток и поток Форма красоты в Phaedrus 5. Поток и поток в Timaeus 6.Проблема природной катастрофы в поздних диалогах 7. Платон и проблема естественной справедливости Приложение: Об относительных датах диалогов

Обзоры

Книга Эндрю Дж. Мэйсона систематически развивает убедительную идею о том, что ранний и средний Платон объединяет поток и поток, противопоставляя изменяющийся мир чувственных вещей тому, что есть на самом деле: хотя поток можно охарактеризовать как непрерывное, направленное движение и изменение чего-либо, поток указывает на хаотическое, внутреннее изменение, которое превращает некоторую мимолетно существующую вещь во что-то другое.В позднем Платоне Мейсон находит следы такого различия, которые также показывают, что только поток, но не поток, несовместим с бытием. Исследование Мэйсона очень богато своим широким охватом: он не только рассматривает широкий спектр платоновских диалогов и лингвистическое, космологическое, а также этическое измерение различия между потоком и потоком, он также убедительно описывает использование Платоном термина слова «¿¿¿» и «¿¿¿» в более широком контексте доплатонических философов и поэтов.

— Barbara Settler, St.Эндрюс, Великобритания

.

No related posts.